лентности в эту формулу входит в степени 4/3. Закон 4/3 ши
применяется при изучении атмосферной турбулентности (см
пример, работу Н. З. Пинуса [121]); известно его использов
в динамике моря. Применение указаннои формулы для русл
потоков встречает много затруднений.
Теория Колмогорова была использована Г. И. Баренбла
[7] при разработке теоретической модели переноса взвеше
наносов в турбулентном потоке. Баренблатт дает вывод д
точно общих уравнений турбулентного движения неодноро
(содержащей взвешенные частицы) жидкости. При этом он
сматривает лишь транспорт мелких частиц, потоки малой 
ности и принимает еще ряд ограничений. Все эти огранич
обусловлены исключительной сложностью в гидродинамиче
и математическом аспектах задачи о взвесенесущем потоке
смотря на принятые упрощающие предположения, Барен
получает весьма сложную систему уравнений. Три из этих 
нений определяют компоненты (по координатным осям) дв
ния жидкости, и 
три-— движения твердых частиц. 
Слож
уравнений по соответствующим координатам дает уравнени
личества движения неоднородной жидкости, за основную х
теристику которой принята плотность смеси рОсм, определя
равенством (2.51). Далее 
Баренблатт 
рассматривает ба
массы жидкости и твердых частиц и записывает систему ур
ний, состоящую из уравнений количеств движения неодноро
жидкости, уравнения неразрывности, уравнения баланса м
Затем он принимает 
ряд 
упрощений и осредняет 
указа
уравнения. Добавочно рассматривается задача о балансе 
‚сационной энергии потока неоднородной жидкости; при 
опять принимается ряд упрощающих предположений. В 
цессе дальнейших преобразований уравнений 
вновь испо
ются упрощающие предположения и принимаются новые п
латы, в частности о потоке пульсационной энергии, 
кот
вообще исследован весьма слабо. Наконец, уравнения п
дятся к случаю одномерного стационарного взвесенесущег
тока 
(стационарными принимаются 
течение и распредел
мутности) и записываются в виде:
а0
Ші 
* =‘03—02‚
иа 
о”
о 
ау 
—к 
|
а—-а (% 
)—РШ‘( а‹;;с )2=0’ 
аЗ—{—)\Ті—;——'—:
54