ура
е
е
о о а
,
еющ
а
е
родо
е у
о
, рас
полагают ось х на свободнои поверхности и пренебрегают про-
екцией гидравлической крупности частиц и на Эту 0Ось. Компо-
ненту и по оси у принимают приближенно равной самой вели-
чине й.
Вывод уравнения турбулентнои диффузии довоЛЬно просто
осуществляется ДЛЯ раВНОМЭ‚РНОГО УСТ&НОВИВШЗГОСЯ потока, ха-
рактеризующегося отсутствием попе-
речных составляющих осредненной
скорости, т. е..
`до, 
— 
д0; 
В 
А 
| 
|
_____д;С == х =®У=02?0. 
(2.38) 
0 
-—
Рассмотрим этот вывод. Выделим 
УГ 
;
в потоке параллелепипед объемом 
' 
о
д115 
|?
Цвр
Рис. 5. Схема к выводу урав- 
. 
на 
°
нения турбулентной диффузии.
ау ==ах ауаг 
(рис. 
5). 
Его 
стороны : параллельны — соот-
ветствующим 
координатным ' осям, 
расположенным 
так, как
указывалось выше. Пронумеруем грани выделенного параллеле-
пипеда следующим образом: / — грань, обращенная против тече- 
ния; 2 — грань в сторону течения; 3 — грань, обращенная к по-
верхности потока; 4 — грань, обращенная ко дну; 5 — совпадает
с плоскостью координат хОу; 
6— параллельна этой плоскости
и находится на расстоянии @2 от нее. В порядке дальнейшего
упрощения вывода примем, что концентрация взвеси $ в напра-
влении оси 2 не меняется, Соответственно перенос взвешенного
вещества через боковые грани 5 и 6 будет- равен нулю. Индек-
сами 1, 2, 3 и т. д. будем обозначать` величины, относящиеся
к имеющим те же номера граням.
Составим баланс массы взвешенного вещества для выделен-
ного параллелепипеда. Пусть величины 4, 4в @вз И Т. д. выра-
жают единичные расходы, вещества через грани 1, 2, 3 и т. д.,
т. е. перенос массы вещества в секунду через единицу' площади,
соответствующей 
грани параллелепипеда. Перенос вещества
через всю площадь грани за время ©6 
соответственно. выра-
Зится: с;...сігсіубі—для грани 1, 
ва й2 ау 6 — для грани 2
и Т. д; 
‚ 
ВОАН 
„
45