таты обмера частиц только в одной плоскости 
— плоскости 
метного стекла микроскопа 
— и в результате получил завы
ные значения 4, что и привело к преувеличению коэффиц
Ёлам В формуле гидравлической крупности.
Произведенная оценка всех основных погрешностей из
ний, допущенных при проведении экспериментальных иссле
ний, дала значение средней квадратической ошибки СВЯЗИ
'—і(а! @), равное примерно 8%.
Выполненные эксперименты 
позволили — уточнить гра
между ламинарным и переходным, а также между перехо
и турбулентным режимами осаждения естественных наносо
рактеризующихся рв==2,65 г/см°. В табл. 6 помещены 
Рейнольдса и значения @ для частиц двух предельных. 
(шарообразных и пластинчатых), соответствующие указан
границам. Заметим, что эти данные существенно уточняю
воды Гончарова. (1954 г.) о критических числах Ке, опреде
щих переход от одного режима к другому, и о соответствую
значениях йср, отвечающих тем же границам. Качественно н
результатом является выявление влияния формы частицы н
жим ее осаждения.
Таблица 6 
_
Граничные значения чисел Рейнольдса и диаметров частиц
естественных наносов, соответствующие различным режимам осажден
при 7= -++15°С, рв=2,65 . 10% кг/м°
а мм
. 
Ке
Режим осаждения 
для частицы 
шарообразная 
пластинча
форма частиц 
, 
форма част
Ламинарный 
<0,1 
<<0,05
Переходный 
: 
0,1—500 
0,05—1,8 
0,05—3,0
Турбулентный 
7>500 
о 
>1,8 
`>8,0
Характер осаждения частиц при разных режимах разл
По наблюдениям Романовского, при 
ламинарном 
режим
стица падает в жидкости практически по прямой линии и в 
цессе падения не меняет своей первоначальной ориентации 
сительно направления движения. При турбулентном режим
дающая частица всегда ориентируется так, что ее максимал
площадь сечения оказывается перпендикулярной среднему
› правлению относительного движения частицы в жЖидКкостиИ. 
38