и (1,6@ 
— 0,16) (68а — 0003) 
— 
(2.28)
где йт — поправочный температурныи коэффициент значения ко-
торого приведены в табл. 5. 
.
Таблица 5
Температурные поправочные коэффициенты К; К гидравлическои крупности и,
измеренной при температуре +-15°С, для частиц диаметром сі
г°С
й мм 
ЛОЛИ 
‘ 
-
‹° 
0—2 
3—7 
‚ 
8—12 
— 
13-—-17 
18—22
2,00 
1,00 
1,00 
1,00 
1,00 
1,00
1,50 
0,92 
0,94 
0,97 
°1,00 
1,04
1,00 
0,83 
- 0,87 
0,93 - 
1,00 
1,07 .
0,50 
0,74 
0,81 
0,90 
1,00 
2111 .
0,20 
0,69 
0,77 
0,88 
1,00 
1,13.
0,10 
0,67 
0,76 
0,87 
. 
1,00 
1,14
{0‚05 
0,66 
0,75 
'0,87 
1,00 
114°
В качестве теоретической гипотезы при экспериментальном
изучении гидравлической крупности в ламинарной области было
использовано решение Стокса. Романовский измерил скорость
падения девяти групп частиц, состоявших в общей сложности из
290 частиц естественных наносов, которые были предварительно
изучены и промерены под микроскопом. Размеры этих частиц
заключались в пределах 0,004—0,05 мм. 
-
Результаты опытов подтвердили, что гидравлическая круп-
ность частиц при ламинарном режиме осаждения соответствует
теоретической зависимости Стокса
@2 
Р; 
— 
Р
и—=йлы 
б 
(2.29)
где Ёлам — ПОстоянный коэффициент. Установлено, Что Влам Не
зависит от формы частиц и численное его значение совпадает
с величиной, полученной Стоксом для шарообразных тел, т. е.
Ёлам 
== 0,22.
Таким образом, можно считать доказанным, что для лами-
нарной области величина гидравлической крупности наносов
не зависит от формы частиц.
Теперь постараемся выяснить, почему Б. В. Архангельский
получил в формуле Стокса для ламинарной области иное значе-
ние коэффициента а именно Ёлам == 0,16.
37