В таком виде формула известна в литературе о гидрав
ской крупности, но зависимость содержащегося в ней пара
Втурб от формы частиц ранее не была установлена.
Теперь общее уравнение 
турбулентного 
падения 
ча
в жидкости может быть записано в виде 
›
1/ 
___52г>у_; 
| 
иу==и У 1—е 
“турб8б , 
° 
По этой формуле можно определить 
путь 
разгона ч
и затем вычислить время разгона, необходимое для достиж
постоянной скорости и. Например, для частиц, имеющих
меры 0,002 и 0, 000 05 м, соответственно получаем время ра
0,1 и 0,001 4 с, путь разгона 0,011 и 0,000 001 4 м.
Анализ экспериментального материала полностью под
дил теоретическую формулу гидравлической крупности для
булентного режима осаждения (2.23). При этом выяснена 
симость коэффициента Ётурс от параметра формы частицы
Ёлурв==2,4@ — 0. 
Таким образом, формула для турбулентного режима ос
ния частиц получает следующии ВИд:
и= (9,40 — 0,7) 1/%—"_—3‹1 Щ 
° 
При отсутствии данных о форме частиц для естественны
носов предлагается использовать зависимость в виде
° 
ои=1,29 \/ —Рз_—р_—"— ва . 
Размерность 
величин, 
входящих в зависимость 
(2.2
в системе СИ, т. е. 4 в метрах, а и в м/с, рв В Кг/м3 и Т. Д.
Шкала 
гидравлической крупности в турбулентной об
осаждения основана на результатах многократного измер
скорости 
осаждения 
95 
частиц, 
отличавшихся 
разме
и формой.
Задача о гидравлической крупности наносов при перехо
режиме решалась Романовским чисто экспериментальным п
Верхняя часть шкалы гидравлической крупности в обл
переходного режима (для частиц с диаметром от 0,78 до 2,0
составлена на основании результатов многократного измер
‘скорости осаждения и обмера 39 частиц. Другая часть шк
36