скорость обтекания частицы жидкостью.
Уравнение изменения кинетической энергии частицы записы-
вается в виде
3 т, йй =(Р,—Робу; 
— 
(2.18)
здесь т„ — масса твердой частицы и присоединенного к ней _Об’Ь- 
'
* 
'
ема жидкости.
Вопрос о присоединении жидких Масс 
при 
относительном
движении твердых тел в жидкости рассматривается в гидроди-
намике. На основе решений гидродинамики можно записать сле-
дующее приближенное выражение для суммарной 
массы ча-
стицы и присоединенного объема жидкости:
т„ == 5И --рВоЙ 
== ра 
(2.19)
где Во 
— отношение присоединенного объема жидкости к объему
твердого тела; В, — отношение суммарной массы т к массе ча-
стицы. В первом приближении для условий свободного падения 
частицы в жидкости можно принять й02*0,5. В этом случае при
0в == 2,65 . 103 кг/м° множитель В,„ == 1,2.
При учете выражений Ё, Рс и т„ уравнение движения ча-
стицы записывается в виде
: & Мр и?а 
2
МырА ВЕН [УЗ(РЗ—Р)—СФР ]ау 
‚ 
@.20)
Разделяя переменные и интегрируя, находим
ЭвУ (в; — 
-р
иуг_\/і%ё_"_)__(ье ’**?8")‚. 
| 
(2.21)
При у—> со, т. ©. при достаточно большом разгоне уравнение
(2.21) примет вид .
‘ 
9:‹;1’9'—9` 
|
и ‘/—%3—). 
- 
(#.22)
где и — скорость равномерного падения частицы, или ее гидрав-
лическая крупность при турбулентном режиме осаждения.
Принимая во внимание, что часть членов уравнения (2.22)
является функцией формы частицы, т. е. У/со 
== а] (©) и с== [(0),
° 3* 
35