2.1. Гидравлическая крупность наносов 
_
В числе первых задач теории транспорта наносов 
считать установление гидродинамических параметров т
частиц, определяющих их механическое взаимодействие с 
› щщейся жидкостью, и вместе с тем их поведение в поток
НоВНЫМИ гидродинамическими параметрами наносов яв
следующие: 1) гидравлическая крупность частиц
— скор
` равномерного падения в спокойной воде (и м/с) `2) нач
скорость влечения (сдвига) частицы, находящейся на дне
(Онач М/с); 3) средняя скорость влечения частицы по д
м/с), причем предполагается возможность 
ее отрыва 
сальтации и кратковременных остановок. Ниже будет де
разобран вопрос о гидравлической крупности наносов, ост
параметры рассматриваются в следующем разделе. —
° 
Гидравлическая крупность наносов исследовалась к
периментально, так и теоретически многими 
исследоват
начиная с 1850 г. (работы Д. Стокса).
Стокс исследовал падение в неподвижной жидкости 
частиц, движущихся с весьма малой относительной скор
Сопротивление, оказываемое частицам жидкостью, в это
чае определяется физической вязкостью жидкости, выраж
посредством динамического и или кинематического у коэ
ента вязкости. При равномерном падении частицы в жи
активная сила, воздействующая на частицу 
— сила тяже
уравновешивается силой сопротивления Р_‘с_ лам, Т. ©.
Стокс показал, что гидродинамическое сопротивление
при падении в жидкости шарообразной частицы 
може
представлено следующим образом: 
|
Е. лам == Зкрий, 
где л == 3 14; а 
— диаметр шарообразнои частицы; и — ск
ее равномерного падения в неподвижной жидкости. 
‚
Сила тяжести, 
действующая 
на 
шарообразную 
ч
в жидкости, выражается в виде
РЕ (вт 
° 
где р,з—-П.ЛОТНОСТЬ частицы и р—ПЛОТНОСТЬ ЖИДКОсСТИ.
28