фу
ц
д
р
р
,
легко получить его интеграл
> @==Р(х)е”, 
— 
где т == 2-+-Е; Р (х) 
— 
произвольная функция продольной 
динаты. Если для 
начальных условий 
принять 
@© (0)==
‹э (0) — оо, то для отдельно взятого створа х == Хо
Р` (хо) 
== соп5! == о_ 
т
%0
Тогда расход воды при любой фазе паводочной волны
должительностью А? может быть выражен зависимостью
о—Ф () 
ИЛИ 
* 
В
о=0(-в) 
Таким образом, общий характер изменения расходов
при неустановившемся движении выражает степенная 
з
мость от ширины и‘средней глубины потока. Что касает
рактерных значений т, то применительно к прямоугольны
лам В(А)=соп5{ могут быть определены следующие зна
по Стивенсу и Первышеву
т==->- при 6— —0,5,
по Шези— Маннингу *
о 
5
т==-- при е== —0,33,.
° по Гришанину и Сасорову
‚ 
т==2 при &==0. 
‹
Зависимость Стивенса (6.16) относится к руслам, наи
далеким от призматических (для них абсолютная велич
больше других приведенных выше значений). Напротив
мулы Сасорова (6.17) и Гришанина (6.19) действительн
вполне призматических русел с исчезающе малыми конв
! Формула Шези-—Маннинга, собственно, относится к равномерно
‚ ционарному потоку. В рассматриваемом случае вытекающие из нее з
т и Ё приведены для общего сравнения возможных реализаций этих
теристик. 
` 
. 
В