Дирака б%уо(х, у). Ее интеграл по любому контуру, содержа-
‘щему точку (хо, уо), равен единице. Дельта-функция с достаточ-
ным приближением отражает действие мгновенного точечного
„‚источника примеси. Если этот источник помещен в центре очень
малой площадки (хо, Хо-Р@; И, уо+[3) то концентрация внутри
этой площадки окажется равной М/оф, а вне ее — нулю 
(М —
масса вещества, поступившего в поток из источника). 
‚
С учетом свойств функции начального распределения $0 (х у)
решение полуэмпирического уравнения турбулентной диффузии
записывается следующим. образом:
$(х, у, д —= 
ое 
— бар )
м
(5.43)
По современным представлениям коэффициенты диффузии
Кхх, Ку‚ не являются скалярами и зависят от направления тур-
булентного обмена [187]. Они одинаковы только в среде изо-
тропной турбулентности. В реальных же условиях турбулентная
диффузия усиливается дополнительным 
обменом, который со-
здается кинематической неоднородностью потока, влиянием мор-
«ологии русла и поперечных течений. Все эти факторы дополни-
тельной 
турбулизации потока наиболее просто учесть попра-
вочными — множителями 
к 
— коэффициентам — турбулентной
диффузии [339];
& —= @йб 
ц,
тде @н >1, бм 2>1 и он> ! соответственно отражают эффект кине-
матической неоднородности потока, влияние морфологии русла
и поперечных течений.
Эффект, обусловленныи отличием местных. скоростей в точ-
ках от средней скорости в живом сечении, известен как продоль-
ная дисперсия [88]. Ее влияние приводит к резкому различию
коэффициентов турбулентной диффузии в поперечном и продоль-
ном направлениях. Так, в экспериментах Элдера 
[343] было
получено: 
`
Кос—=6,30,й; К у==0,230,й, 
° 
(6.44)
тде о„ — динамическая скорость
В общем случае для коэффициентов турбулентной диффузии
могут быть приняты зависимости
Кох==0ддо 
„й; К уу —=0уу0 
„Й, 
(5.45)