К,=0,5(К„--К,).
В свою очередь К, и Кв_‚,. зависят от распределения 
стей по вертикали. В первом приближении эти коэффиц
легко вычисляются по уравнениям — полуэмпирической т
турбулентности. Но использовать последние для целей гидр
рии неправомерно, так как они соблюдаются лишь в сред
совершенно 
не соответствуют 
часто 
наблюдаемым в н
сложным эпюрам скоростей, например с заглубленным м
мумом, при выравненном распределении скоростей в усл
высокой турбулизации потока и т. п. Чтобы учесть эти о
ноети кинематической структуры формула для К, должна 
чать характеристики турбулентного потока, непосредствен
меряемые на вертикали. Такая зависимость предложена 
совместно с В. В. Гончаровым [76]:
к,—=0,7-- Ь,
®1.
@, >> 0,02. 
Величина.- 
©; представляет собой комплексную харак
стику турбулентных пульсаций скорости и геометрических 
табов потока: 
В
- б оп
®д=——-' 
т‚"9
где тп — характерный период крупномасштабных пульсаци
рости течения в поверхностном слое. 
'
Хотя точность связи 
(5.32) 
относительно 
невелика 
95 %), компенсация случайных погрешностей определения
М 
отсекам 
повышает общую 
точность 
измерения 
ра
в УМ раз. В этом заключается важнейшее 
преимущество
сматриваемой модели по сравнению с моделями (5.29) и 
в 'которой погрешности определения Кв и К, образуют си
тическую погрешность измерения расхода. Точность резуль
достигаемых при использовании модели (5.32), может быт
более повышена, если выполнить серию измерений.
\Метрологическое преимущество интеграции скоростей п
рине потока состоит в том, что она устраняет структурну
грешность интерполяции средних скоростей на вертикаля
которая является основной для других методов «скорость—
щадь». Формулы для погрешности 
интеграционных изме
вытекают из моделей расхода воды. В случае непреры