времени корреляции, что и в эйлеровой системе. Однако ла
жевы характеристики менее изучены, так как в жидкой с
трудно проследить движение частицы или фиксированных 
емов. Значительно легче это удается сделать в атмосфере, 
меняя, например, шары-радиозонды. По результатам изуч
атмосферной турбулентности можно заключить, что диспе
лагранжевых пульсаций существенно не: отличается от их 
ровых величин. Что же касается автокорреляционной фун
и времени корреляции, то они существенно различны. По 
торым данным [142} лагранжев радиус корреляции по кра
мере в 4— 8 раз больше эйлеровых. Это соотношение может 
распространено и на масштабы времени:
<; (/) 
— (4 - 8) <.. 
| 
(
Что касается зависимости для оценки точности измер
элементарного расхода с помощью поплавков-интеграторо
она аналогична формуле (5.23):
мо 
дар с(
а, — , \/__ЁГ_;ЁК__ _ 
(
Имея в виду соотнощение (5.24), можно сделать вывод
погрешность интеграции скорости поплавком в 2— 
3 раза бол
чем вертушкой-интегратором. 
Таким образом, влияние турбулентности потока 
при 
грации скоростей проявляется в каждом из рассмотренных
собов на различной физической основе, что приводит к сущ
венному расхождению результатов измерения. На рис. 5.6 
ставлены 
отклонения 
элементарных 
расходов, 
измере
интеграторами, от результатов измерения детальным спос
в двух—-пяти точках вертикали с длительной выдержкой 
тушки. Рассеяние результатов измерения посредством инт
рующих поплавков (незалитые точки), значительно 
шире
лосы, в которой сосредоточены данные вертушки-интегра
Обращает на себя внимание одностороннее отклонение т
относящихся к жидкостным поплавкам В. Е. Русакова 
Этот эффект В. Э. Вид [59] объясняет инерционностью по
ков, когда их относительная плотность ро ненамного меньше 
ниды. Так, в полевых 
экспериментах Вида поплавки— тен
ные шарики с балластом при ро == 0,6-+-0,8 
— занижали сред
скорость потока на 13—17 %. Пузырьки воздуха рассеива
симметрично и дают те же пределы погрешностей измерения
и вертушка-интегратор. 
Инерционность 
поплавков — прив