они воспроизводят его точнее, чем любая общая гидравлическая
зависимость, В том числе и (4.3). Поэтому вычисление 
@о при
многоточечных измерениях скоростей потока аналитически сво-
дится к задаче приближенного интегрирования. Наиболее пол-
ная сводка ее решений с примерами сравнительных 
расчетов
помещена в монографии С. Колупайла [14]. Как оказывается,
строгие математические методы приводят к практически одина-
ковым результатам, а решения отличаются лишь по форме в за-
висимости от исходных предпосылок. 
|
Возможны три варианта приближенного интегрирования:
— с фиксированным положением точек 
(метод Ньютона—
Котеса);
: 
— сС одинаковыми весовыми коэффициентами, но выбором
таких точек измерения, которые обеспечивают максимально воз-
можную точность интегрирования по Чебышеву;
° — © произвольным положением узлов и различными весо-
выми коэффициентами для 
измеренных 
значений — (формулы
Гаусса). 
'
‚`° 
И. Б. Хамадов и Б. М. Миров [303], используя метод Нью-
тона— Котеса, получили следующие 
формулы 
применительно
к числу точек измерения скорости:. 
.
при трех точках —
Ю —-з5° (17 О оа -З оы -- 16 о), 
(4.16)
при пяти точках 
—
2==0,05007„-}-0,347 ((/о, 2„4_0„ 6„)+о 174/овь-|-0,0830;. 
(4.17)
Точность .этих выражений существенно 
выше, чем формул
Гаусса. Достаточно эффективны и формулы, выведенные ме-
тодом Чебышева; запишем их соответственно для трех- и
пятиточечного вариантов:
-5° (Содва -- оь- ов) 
‚ 
(@.18)
—-5- (Соовь-|- оа -- оы оа -- О оу) - 
(4.19)
По данным В. В. Уханова [293], при 
измерении 
скоростей
подо льдом наилучшие результаты получены по формуле Чебы-
шева (4.18).
Что касается еще недавно применявшихся в практике гидро-
метрии формул: при 
трехточечных 
измерениях 
(предложена
Хаитом и Гровером) 
`
‘Б—О 25 (ПО 2;1—"—2[]0 6/1+ ПО 8/2) 
. 
(4'20)
7 
Заказ No 28