раметром. 
. 
Известно, насколько трудна задача изучения 
‚скоро
поля. Поэтому уже давно делались попытки 
оценить К
грально, без учета детального распределения скоростей в
речном сечении. Многие принимали К.за постоянную вел
`Например, по Вагнеру, К == 0,84, по Риттеру, К == 0,85, п
гену, К == 0,86 [299]. В самом деле, средние значения К де
тельно более или менее устойчивы, но диапазон их изме
довольно велик. Если в некоторых инженерных расчетах 
принимать среднее значение К, то для гидрометрии это до
ние неприемлемо, так как оно приводило бы к погрешн
определения расхода в пределах 20—30 %. 
‚
Известны попытки представить К в зависимости от у
воды [243]. Однако такая связь оказывается неоднознач
кроме того, она лишена общности, необходимой для распр
нения на неисследованные гидростворы. 
`
Гидравлические зависимости для К могут быть все же
чены на основе уравнений профиля осредненных скорост
вертикали. Такие формулы предложены Г. В. Железняк
А. В. Караушевым и другими исследователями. Из параб
‚ского распределения скоростей в форме (4.2) при @о == 1 
симум скорости 
— на поверхности потока) имеем:
С 
.
КВ“_;_—С+0,33т . 
Характер движения воды в естественных 
руслах 
с
венно отличается от условий плоского потока, которым со
ствуют известные из гидравлики распределения скорост
вертикали, подобные той, которая записана выше. В есте
ных руслах скоростное поле формируется не только под
нием дна, но и берегов (стенок) Поэтому коэффициент пе
от поверхностной к средней скорости на вертикали К, == /
тождествен коэффициенту К — О/Оф.
Установление пространственного распределения 
ско
турбулентного потока 
— одна из труднейщих. задач речно
равлики. В гидрометрическом аспекте было бы неправо
принимать априорные схемы скоростного поля, хотя бы они
текали из полуэмпирической теории турбулентности и с
решений гидродинамики. Нами для изучения кинемати
структуры потока использовались непосредственно данны
людений.
Фонды материалов по измерениям скоростей течения 
ках необозримы. В наших исследованиях [129] были исп