и 
\3 
и 
\2
И (и—) ,ЛИ (д—) ‚ Площади, ограниченные этими эпюрами,
В 
В 
.
дают соответственно в И ОБ;.
Указанные кривые, а также кривые в координатах 1 и
В
‚ пересекаются в одной точке (примерно на 0,41 от дна потока,
точнее — !\в, СМ. $ 2.4). 
_
Учитывая общеизвестное допущение о замене сопротивления
при неустановившемся плавно изменяющемся движении силами
сопротивления при установившемся движении, применительно
к вертикали можно написать
д/ід _ 42
„нн
д! 
К?
где К — расходная характеристика для вертикали.
Уравнение (10.27) для безнапорного потока запишем в виде
,
д2 . ввйв 
Оив 
% 
див 
‹;
-я ойЕ 
(10.28)
2
Уклон свободной поверхности / — — —ар выражается форму-
лой 
‚ 
`
дг 
д
—г П›
где Го== 511 о — уклон дна потока (рис. 10.23).
Учитывая это, а также что_ в
К С% ”
формулу (10.28) можно привести к виду
ди 
‚ ди 
и2
@ай в —- 
в
—=® 
ал 
в +8 == @
(10 С ) 
(10.29)
Переходя ко всему потоку, получим из (10.29) интегро-диф-
ференциальное динамическое уравнение [79]
В
В 
В 
В 
#2
див 
', див 
д 
а
5%% д‘; аіЬ—|—_8 а д‘; сід—{—гЕТсіЬ 35 (10—-———)61!7
6 
0 
6 
6
* 
(10.30)
245