Подставив в уравнение (5.9) о — 
и поделив на , 
аЁ?‚‘
| 
, о
1 
° 
а2 
1 
аЁ
ЁТ”ТЕГ_"ТЙД—Ё_‘—&
где & — угол ПОВОРОТЗ лопастного ВИНТ& от начального его 
жения.`
ПОСЛЗДН@Э ВЫР&Ж@НИЭ перепишем в виде
а2а
а (а)2 
1/[ 
а(иг) ]_О’
ЧИМ
где иё== |—- длина потока, прошедшего через вертушку, по
—РОН-0 
‚ 
Из последнего уравнения видно, что @ зависит толь
длины потока, проходящего через вертушку.
`Введя обозначение @, == 
равнение (5.10) можно 
с
| 
а’ 
°
ставить в виде
В 
аш 
.а1
Т—Ті(%)зо›
откуда
| 
%:—}— Х]'(‹ва)—}—сопз’[.
Функция {1 ($) при $ ==0 превращается в нуль, при $:>
принимает положительные значения, а при 
$<<0 — отриц
° ные; при @ = @о М=0. Если пульсации скорости потока ср
тельно малые, то невелико и скольжение $. В этом случае 
ставляет интерес вид функции / ($) вблизи нуля. Поэто
можно разложить в степенной ряд по $. Если взять один пе
член, то можно приближенно считать {1 ($) линейной функ
По-видимому, по этой причине Г. Х. Сабинин считал возмо
принять при 5, близких нулю,
л 6—а5, 
(
‚где а— величина, 
характеризующая увеличение 
момен
в функции скольжения $, равная (что видно из (5.7))
а1, _ 4Мо
°° щ2 
а$ 
*
110