Ча 
у 
. 
‘1:’ 
а 
(4.7)
ах 
\2 
а
РУ‘Ё'Р! ]/1:?(7;;—) ду_дт!фщ_›‚_;і;?г—ау
Если предположить, что скорости по глубине потока распре-
деляются равномерно (}=1), уравнение 
(4.7) 
соответственно.
упрощается. При тонком тросе его вес может быть незначитель-
ным по сравнению с весом груза Р,, и тогда формула (4.7) при-
нимает частный вид
_ 
у
Рх’і“Ёт_И’"—_аЁП
а 
в 1+ ()
_& — 
| 
2 
4.8)
ау"_‘ 
У 
ах 
-› 
| 
(. 
}
: 
ау 
°
РУ—ЁтХф_—дх_з‘іУ
о61 ()
Из предположения о невесомости троса, конечно, не следует,
что и лобовым сопротивлением троса можно пренебречь.
При исследовании формы надводной части троса в уравне-
ния (4.7) и (4.8) подставляются соответствующие значения Р
и Р,, получающиеся на границе с водной поверхностью; вместо,
р принимается вес единицы длины троса в воздухе ро.
4.2. Форма подводной части троса
при равномерном распределении
скоростей течения воды по вертикали
| 
Рассмотрение этого случая относа гидрометрических прибо--
| 
ров течением ( 
=1) представляет йИнтерес в том смысле, что по-.
| 
зволяет сравнительно несложно, но и достаточно строго опреде--
лить теоретически возможные положения гибкого троса в по--
токе. 
Вместе с тем 
случай ‘при =1 может 
представлять.
и практическое значение, например, при измерении глубин по-
ходу судна в водохранилищах и вообще при малых скоростях те--
чения воды. 
‚
В результате интегрирования дифференциального уравнения:
(4.7) при }= 
1 получено очертание гибкого троса, описываемое-
двумя параметрическими уравнениями, при написании которых:
89