При интегрировании от у до йи соответственно от
Имакс
“макс 
' 
й
{` аы —- 
[ --
` 
: 
& УУ В
й
имеем
Имакс 
— И '_ 
1 
ВД
и 
Н 
Ё1 п й’
т. е. получаем уравнение (2.1).
В статье [115] предложен вывод логарифмического пр
скорости, при этом развившееся турбулентное течение ра
ривается в виде суперпозиции катящихся вихрей по повер
ламинарного подслоя; вводить понятие турбулентной вя
и пути смешения не понадобилось. 
Ниже будет показана приемлемость, © точки зрения 
метрии, обобщенной формулы (2.8), частным случаем к
является формула (2.1}. Формулы типа (2.8) содержат
неизвестный параметр & и все главнейшие элементы дви
воды: Это-выгодно отличает-нолуэмнирические фермулы-
пирических, которые часто включают два или три парам
лишь некоторые элементы движения воды. Исключение в
отношении составляет параболическая формула профиля 
стей Базена, которая в конечном итоге приводит к одина
по сравнению с формулой (2.1) результатам, о чем под
.будет упомянуто ниже.
‚ Кроме рассмотренных уравнений профилей скоростей,
ложены и другие формулы, приведенные в работах [10, 1
и др.|.
Появление в формулах параметров кроме й и по всей
ятности переменных, создает дополнительные трудности п
шении теоретических задач гидрометрии.
‚ 
Из числа формул, содержащих три числовых параметра
ведем формулу И. К. Никитина [129] для безнапорного п
отличную по своей структуре от предыдущих формул.
‚ мулы Никитина основаны 
на 
предложенной им 
двухсл
модели турбулентного движения. Принимается, что в пр
ной области турбулентного потока ‘всегда имеется 
при
ный слой толщиной 6 
с близким К линейному в нем р
34