р
р
ф
,
водит к формированию плоских гряд`и рифелей (ближ
нению). Непосредственно в зоне стеснения потока за 
кого повышения скоростей вновь 
наблюдается 
гладк
движения наносов. При растекании потока в нижнем бъ
рости течения снижаются, в результате возможно форм
зоны трехмерных крупных гряд, переходящих в перек
гряды и ниже по течению в двухмерные рифели. 
Неп
венно за стеснением распределение скоростей по ширин
очень неравномерно. Наибольшие значения скоростей
даются по оси потока, у стенок лотка они резко снижаю
обусловливает отсутствие здесь трехмерных гряд. Перек
гряды, которые формируются в воронке мёстного разм
образуется 
в нижнем 
бьефе у стенок 
лотка 
в 
дву
рифели. 
'
Таким образом, после прохождения одиночной волны
руется весьма характерная система русловых образован
этом наблюдается разнообразие форм рельефа дна рус
ремещения наносов: от гладкой 
фазы 
движения — (А
-+0,005) до крупных трехмерных гряд крутизной 0,08—0
1, — шаг гряды, Йк — высота гряды).
Как показали исследования общего размыва русл
прохождения одиночной волны форма деформации дна
ствует периоду квазистационарного размыва для 
уста
гося течения Вводы 
(рис. 7.3). 
Наибольшие 
глубины 
наблюдаются ниже створа наибольшего стеснения пот
щественное влияние на изменение глубин 
Йд. общ, Из
после прохода волны в различных точках на оси поток
вает высота волны, или определяющая ее глубина воды
хранилище Лвд. С увеличением Лвд при любых значениях
воды в русле в бытовых условиях (до пуска волны) Ир. 
дается возрастание глубины размыва ЙИд.общ. В нижне
на достаточном удалении от стеснения происходит намы
увеличивающийся с ростом 
значений 
Льд 
(вертикал
Йр. в == 15 (см. рис. 7.3).
Процесс изменения глубины местного размыва у б
дамб во времени не имеет себе аналога в установивш
жиме. В первые моменты взаимодействия волны с разм
дном 
интенсивность 
размыва 
сравнительно 
невел