находится ниже свободной поверхности воды, обусловли
встречным ветром (попутный ветер несколько повышает п
ностную скорость). Такой же тип кривой возникает при н
поперечной циркуляции (вторичных течений) Вопрос о р
делении скоростей при наличии ледяной поверхности расс
вается в главе 7. 
.,
'В исследованиях кинематики потока и гидравлическ
противлений часто сравнивают напорные и безнапорные п
Тем больше оснований сравнить кинематику потока под
ным покровом и в трубах 
с 
неоднородной 
шероховат
Л. А. Тепакс, исследуя поля скоростей в полугладких 
круглого сечения (одна половина внутренней поверхности
гладкая, другая 
— шероховатая), обнаружил, что точка 
симальной скоростью находится ближе к шероховатой п
ности. Это неожиданное явление им названо эффектом ин
скоростей [116] и объяснено возникновением вторичных те
направленных от гладкой стенки к шероховатой. Не искл
возможность образования такой же инверсии скоростей в
роких речных потоках под ледяным покровом.
Переидем к математическому описанию распред‹злени
ростей на вертикали применительно к типу кривой 1 (ри
Обратим внимание на то, что данными лабораторных эк
ментов иногда фиксируется расположение максимальной 
сти ниже свободной поверхности воды, что может дать осн
не считать тип кривой / основным. Обратимся к более по
работам, посвященным исследованию распределения ско
и гидравлическим сопротивлениям. В монографии [116] 
дована связь. локальных гидравлических радиусов & =
с глубиной прямоугольных живых сечений Й, где х — смоч
периметр. Для определения &’ строятся изотахи и линии 
ентов скоростей. Если линии градиентов скоростей 
про
через отрезки Ах (рис. 3.!) на смоченном периметре % а 
ные линии градиентов выделяют площадь Ло, то В&’ == 
Отметим, что изотахи и линии градиентов скоростей об
ортогональную сетку. Получено, что при В/А:>5 локальны
равлический радиус равен глубине потока и что в этих с
положение 
наибольшей 
скорости 
совпадает 
со 
сво
поверхностью потока. 
В 
реках В/й®5, что 
может сл