ограничиваются изучением компонентов, лежащих 
хё. Их исследование имеет 
большое 
теоретическо
ческое — значение, 
чему посвящено — несколько 
в главе 3. 
‚ 
'
Дифференциальное уравнение неразрывности п
- нии скоростей сохраняет свой общий вид. Запишем
сжимаемой жидкости, т. ©. нри р == соп5?
дих+ 
диу + 
диг — 0. 
Рассмотрение нормальных и касательных напряж
щих в уравнения Рейнольдса, позволяет создать оп
систему изучения кинематической структуры пото
упрощения обозначений в главе 3 принято п == и, т. 
› ная скорость обозначается без черты над буквенны
нием; их == и, т. ©. продольная скорость совпадает 
нием оси х; У(п’)* 
== о„. Профиль скоростей, т.`е. 
пределения скоростей на вертикалях даются в виде
Это значит, что у есть вертикальная ордината, из
от 0 до Й, где й — глубина на вертикали. Так как 
верхности воды часто обозначают буквой 2 (и это 
написании уравнения Д. Бернулли), то для 
верти
ставляющей скорости далее принято обозначение @
стВенно о,, == 1/ (10’)?, где ш’ —вертикальная составля
сационной скорости 
(и’, == ш’).
Заканчивая обзор уравнений движения воды в ка
ках, целесообразно сделать некоторые замечания об
тера. В настоящее время все еще можно встретит
рассматривать гидравлику как науку, которая заним
ным образом исследованием одномерных течений. Э
ветствует содержанию современной гидравлики и в 
речной гидравлики, в поле зрения которой находятс
плановые, но и пространственные задачи [45].
При записи уравнений неустановившегося движе
рые авторы, оставаясь под впечатлением старой к
48