к уравнениям (2.63) и (2.64) представлены в вид
гралов, 
т. е. для зоны кинематического эффекта и
где этот эффект отсутствует. Конечно, можно было
уравнения (2.63) и (2.64) более детально, идя от о
к другому, выделяя последовательно всё зоны по
уже было бы 
конкретизацией 
применительно к 
дельному случаю, например к потоку с односторо
сторонней поймой. Легко себе представить появле
тического эффекта и при отсутствии поймы, напри
ком 
изменении 
шероховатости 
по. ширине пото
случае общий вид уравнений (2.63) и (2.64) приш
кретизировать, т. е. записать пределы интегрирова
конкретного сопряжения потоков (двух и более) с
гидравлическими сопротивлениями.
В широких и глубоких водотоках ширина зоны
ствия потоков может быть меныше ширины русла.
2.5. Осредненный турбулентный п
Уравнения движения осредненного турбулентно
лучаются из уравнений Навье—Стокса путем вр
реднения входящих в него членов. Предполагается
ние такого временнбго лериода осреднения #, при
лучается скорость п, остающаяся неизменной 
при
периода осреднения. Это означает, что
,
т
— 
1 
‚
гдёе и’ == и — й — пульсационная скорость; и — мгн
рость; й — осредненная во времени скорость; черт
лами означает осреднение. 
Уравнения движения - осредненного 
турбулен
предложены О. Рейнольдсом. Проекции ускорений 
на оси х, у, г обозначим соответственно через Х, У
осредненных скоростей их, йу, п Проекции пульса
46