Если нормировать скорость С„ по средней скорос
получим относительную фазовую скорость Кы== Си/о.
это, а также, что де == В дН, формула (2.54) принима
ди
Са
К,= 
1 + 
. 
ВоН
_
®
При отсутствии измеренных расходов воды скорост
эффициент К можно приближенно 
рассчитать 
по 
вывод которых приведен в главе 5.
2.4. Неустановившийся поток
при изменении гидравлических сопро
по его ширине
Дифференциальные уравнения (2.47) и (2.49) не
шегося движения в открытых руслах, как правильно
С. А. Христиановичем, не учитывают изменения гидра
элементов потока по его ширине. Приведем уравнения
вившегося движения воды к виду, 
позволяющему `
сложную форму живого сечения речного потока и о
выхода потока на пойму. В качестве возможного ре
дачи может быть предложено следующее. Сначала сос
дифференциальные уравнения движения для вертика
а затем: путем, их интегрирования 
получаются 
урав
всего потока. В результате приходим к интегро- диффе
ным уравнениям движения воды в реках [44].
Напомним, что свое уравнение, в котором кинемати
характеризуется только средней скоростью потока, 
предложил в 1871 г. для одномерного движения. На
нии около ста лет изучается неустановившееся движ
на основе этого уравнения. Предложено немало разли
собов его решения, но исходное уравнение не подверга
работке. Решение его даже так называемыми строг
дами не дает удовлетворительной сходимости резул
шения с данными достаточно точных 
натурных исс