длине водотока @!. Обозначив объем указанных наносов через
а,, получим
д2
рНСЛУн — РНВ оЕ а,
где рн — плотность наносов; В — ширина потока; 2 — отметка дна.
Приравняв указанные массы наносов, получим
д 
дг
откуда
д6 
дг
аГЕ РаВ пар ,
ИЛИ
да 
д
о9 
нр 28 —0 
(3.204)
где @ — площадь живого сечения.
Уравнение (3.204) 
— основное уравнение 
теории руслового
процесса и называется уравнением деформации русла. Русловые
деформации всегда носят нестационарный характер. Это следует
из самой сущности руслового процесса, формирующего русло.
Изменение глубин общего и местного размывов в началь-
ные периоды более интенсивное, затем приближается к некото-
рой величине, которая будет колебаться около некоторого ос-
редненного значения. Время, в течение которого глубина раз-
мыва стабилизируется, называют лериодом стабилизации раз-
мыва. Полная стабилизация русловых форм не достигается, по-
этому и при установившемся движении воды русловые дефор-
мации в руслах носят нестационарный характер.
Стабилизация русловых форм в указанном смысле наступает
после восстановления баланса руслоформирующих наносов в
русле, то есть когда естественный приток наносов станет равным:
их выносу.
3.8.3. Типы русловых процессов
Типизация русловых процессов основана на гидроморфологи-
ческой теории, 
разработанной в ГГИ Н. Е. Кондратьевым 
й
И. В. Поповым.
Русловые процессы подразделяютя на необратимые (однона-
правленные) 
и обратимые (циклические). Необратимые русло-
вые процессы обусловлены однонаправленным медленным (ве-
ковым) развитием морфологических характеристик реки, относя-
18—20 
273