вая 
— вес частицы в воде. Отсюда получаем формулу для гид-
равлической крупности:
@ = @ (т 
— )/18р. 
(3.157)
Эта формула справедлива при Кед<2.
При турбулентном равномерном режиме осаждения частиц
справедливо равенство:
2 
2 
а3
с -б -( 
—) , 
(3.158)
где Су 
— коэффициент гидродинамического сопротивления.
Отсюда получим формулу:
== 
— —- — —- 
МН 
Е1 
|о4. 
(3.159
уз ус, 1/ 
о 
у с 
( о 
)8 
( 
)
При турбулентном режиме обтекания шара С,#у0,5. Поэто-
му формулу (3.159) перепишем в виде:
©=1,63 1/(%_—1 ),9@_ 
(3.160)
Сопоставив формулы (3.157) и (3.158), получим выражение
для коэффициента сопротивления при ламинарном осаждении
частиц:
С, =?4/Ке,. 
(3.161)
Поэтому формулу (3.159) можно рассматривать как общую
с переменным значением С,, зависящим от числа 
Рейнольдса
Кеа. Очевидно, что, подставив 
коэффициент С,, выражаемый
формулой (3.161), в 
уравнение 
(3.159), 
получим — формулу
(3.157) при ламинарном осаждении частиц.
На гидравлическую крупность влияет форма частиц, поэто-
му числовой коэффициент в формуле (3.160) может иметь дру-
гое значение. За критерий формы частицы принимают отноше-
ние квадрата эквивалентного диаметра й, частицы к произведе-
нию длины на шщирину частицы. Для частиц, 
кроме 
плоских,
можно принять @э= (а-+-6--с)/3, 
где 
а@, В, с — соответственно
длина, ширина и толщина частицы. Влияние формы частицы на
гидравлическую 
крупность 
исследовали В. В. Романовский,
В. К. Дебольский и др. При отсутствии сведений о 
форме ча-
стиц речных наносов в формуле (3.160) вместо числа 1,63 мож-
но принять 1,22.
В зависимости от степени насыщения воды наносами разли-
чают осаждение наносов местесненное (свободное) и стесненное.
Если частицы при их выпадении 
не 
взаимодействуют друг 
с
другом, такое осаждение наносов называется нестесненным, или
<вободным. При больших мутностях частицы взаимодействуют
между собой. Такое осаждение наносов называется стесненным.
249