отдельной частицы принимают эквивалентный ей диаметр
3 
—
а, = у` б /л,
где No — объем частицы.
Для количественной характеристики смеси наносов проводит-
ся их механический анализ. Если по горизонтальной оси коор-
динат отложить диаметры фракций, а по вертикальной 
— коли-
чество наносов (массу) р (%) всех фракций, до данной фрак-
ции включительно, то получим кривую (интегральную), которая
называется кривой гранулометрического состава наносов. В ка-
честве характеристик наносов используют 
среднюю 
крупность
частиц, среневзвешенную крупность о, медианную крупность
ао (при обеспеченности р=50% по кривой гранулометрического
состава), 
коэффициент — разнородности — (разнозернистости)
грунта.
Крупность йо определяется по формуле:
где @; — среднеарифметическая крупность { стандартной фракции, мм; р: -—
процентное содержание {-й 
фракции по массе 
в 
составе пробы грунта.
По предложению А. П. Юфина, за коэффициент разнородно-
сти грунта принимают }=йо/й1о, Где @19 И 
оо — крупности ча-
стиц грунта, соответствующие обеспеченности р=10% и р=90%.
На взвешивание, транспорт и осаждение наносов существен-
ное влияние оказывают плотность частиц и их форма. Частица
наносов при погружении ее в неподвижную воду в начальный
момент опускается с ускорением. Так как сопротивление движе-
нию частицы в жидкости увеличивается 
с 
возрастанием 
ско-
рости, то наступает сравнительно быстро равенство между си-
лой сопротивления движению частицы и её весом в воде, и ча-
стица будет опускаться равномерно, то есть с постоянной ско-
ростью @. Скорость равномерного падения твердых частиц в не-
подвижной воде называется гидравлической крупностью. В тур-
булентном потоке осаждение твердых частиц 
происходит мед-
леннее, чем в неподвижной жидкости.
В зависимости от скорости ш, диаметра частиц @ и кинема-
тического 
коэффициента 
вязкости 
среды (воды) у режимы
осаждения (режимы обтекания частиц) 
могут быть ламинар-
ным, переходным и турбулентным. Критерием режимов являет-
ся число Рейнольдса Кед= ша/у.
При ламинарном равномерном режиме 
осаждения частиц
шаровой формы справедливо равенство:
Злаии = ла (уи—- )) /6, 
(3.156)
где и — коэффициент динамической вязкости жЖидкКости.
Левая часть уравнения (3.156) есть сопротивление движе-
нию шара в жидкости, выраженное формулой Д. Стокса, пра-
248