Наиболее заметно отклонение графика 2 от линии 
1, 
Яявляю-
щейся его асимптотой, при малых скоростях и. Полуэмпириче-
ское уравнение в форме гиперболы:
= ап--У/ Би? —-с, 
(2.24)
вполне удовлетворительно отражает эту зависимость, где а, В,
с — параметры. При л=0 и=Ус=ио, где ио — отрезок на оси и,
определяющий точку, в которой начинается 
кривая 
2. 
При
больших значениях и, то есть когда ио существенно меньше й,
формулу (2.24) можно записать в виде:
и=(а--)/Ь) п== л. 
(2.25)
В уравнении (2.25) значение & учитывает не только геомет-
рию рабочего колеса, но и сопротивления его движению. Шаг
ротора, найденный с учетом сопротивлений его движению, на-
зывается гидравлическим шагом.
Рассмотрим характерные 
скорости 
на 
графике 
и=и(п)
(рис. 2.16).
Начальная скорость 
— это наименышая скорость 
о 
набе-
гающего на вертушку потока, при которой ротор начинает вра-
щаться (неравномерно). Установлено, что минимальному значе-
нию ио соответствует оптимальный относительный диаметр ло-
пастного винта а/®, где а — диаметр ротора.
Критическая скорость 
— это скорость движения жЖидкости иИк,
при которой и выше которой влияние механических сопротивле-
ний на вращение ротора становится стабильным и незначитель-
ным, то есть при и> и,йи/ап= сопз!. Следовательно, 
и/п 
равно
гидравлическому шагу ротора &. При и<Сик отношение и/п 
—
переменная величина, которую можно рассматривать как пере-
менный гидравлический шаг. В дальнейшем термин «гидравли-
ческий шаг» будем употреблять по отношению к & =соп$? (при
из>ик) , учитывая его близкое числовое совпадение с геометриче-
ским шагом.
Точка с координатами ик И Ик и ТтИПпИчНнЫые области кривой
и=и(л) лучше всего выявляются при построении графика М=
= М(и), где М= п/и — число оборотов 
ротора 
при 
единичной
длине потока (1 м), проходящего через ротор.
График функции и==и(л) и все характеристики гидрометри-
ческих вертушек устанавливаются в результате их градуирова-
НИЯ.
Гидрометрические трубки. Действие 
гидрометрических 
тру-
бок основано на связи между скоростью и давлением жидкости.
Опустим 
в 
поток 
изогнутую 
под 
прямым 
углом 
трубку
(рис. 2.17, а) таким образом, чтобы ось нижнего колена совпа-
дала с направлением местной скорости м, а отверстие трубки
было направлено против течения жидкости. При движении не-
вязкой жидкости уровень в трубке под влиянием скорости дол-
64