‚отношению к размеру граней куба. При вычислениях 5о МОЖНО ИС
пользовать связь [36]
— (131,5 + 657 
' 
(5.4
‘где 1д — относительная длина кристаллов. 
. 
" Вычисленные значения $о оказались близкими 
эксперимен
'тальным данным В. А. Коренькова [104], полученным при испыта
®
Рис. 5.1. Зависимость отно-
сительного — разрушающего
напряжения на изгиб образ-
' 
х
ов тающего льда от коли- 
!
чества 
поглощенного 
иМми -' 
° 2
ттепла ` солнечной 
радиации 
° 7
[35] 
‚ 
А 4
1 — снежный 
лед, 
2 — шуговой 
о 
2
лед, 
8 — мелкокристаллическиёі 
0 
°
„лед, 4 — крупнокристаллический 
. 
‚ 
лед, 
| 
| 
е 
о60 
120 
160 Дж/см
ниях ледяного покрова 
р. Енисея. На основании анализа эти
‚ данных была установлена зависимость $ оТ Ввида и структуры
льда. При этом наибольшее значение 5е получено для снежного
льда (222,8 Дж/см°). Примерно в 1,5-2 'раза`оно было меньше для
шугового (146,7 Дж/см®) и мелкокристаллического (112,4 Дж/см)
льда. Наименьшим значением 6 характеризовался крупнокри—
сталлический лед (66,6 Дж/см“).
При сравнении теоретических и экспериментальных данных от
носительная длина кристаллов (1л) для шугового льда оказалась
близкой к 0,8, для мелкокристаллического — к 1,6, для крупнокри—
сталлического — к 3,0.
Кривая потери прочности льда в зависимости от количества по
глощенной раднации, построенная 
пОо 
данным С. А. Шишокина
для различных видов льда (рис. 5.1), хорошо аппроксимируется
уравнением. (5.2). . . 
ВЕ 
_ 
ВЕ
С. Н. Булатов ввел в уравнение (5.1) относительное разрушаю
щее напряжение ф, представляющее собой отнощение разрушаю
щцего напряжения тающего льда с к начальному значению о), КО
торое имел`бы лед, не подвергавшийся воздействию солнечной ра
диации, при температуре О°С, т. е. (р—о/оо При этом уравнение
{5.1) записывается в виде 
—
< 7 (Н, АН) 
(5.5
ю 
\
Таким образом, уравнения (5.1)— (5.5) явились основой модели
процесса разрушения ледяного покрова, созданной для обоснования
‚методов расчета и прогноза сроков. вскрытия рек, расположенных
6* 
8