Как показал Гендерсон (1965), для пологих паводочных волн
в призматических руслах, когда уклон дна 19 в основном уравно-
вешивается членом трения и заметно больыше всех остальных чле-
о 
до ‚ 
1 
ди\
'8—. "ЭЪ— › —Ё-—_Б?) э
паводочная волна является кинематической и скорость распро-
странения ее гребня с близка к вычисленной по формуле Сед-
› 
дН
нов уравнения динамического равновесия (Т ;
дН
дона. Если же член —- достаточно велик для того, 
чтобы
им нельзя было пренебречь по сравнению с й (это имеет место
при малых уклонах дна), но в то же время инерционные члены
пренебрежимо малы, то в широком прямоугольном русле
с„=—%—®(1—|—31?)(1——$%), 
‚ (19.13)
1 
‚ 
6 
:
где 7 =і—°; бр — —& [см. выше, при изложении уточнения Ген-
\7
дерсоном формулы (12.4)]. Если же нельзя пренебречь и инер-
ционнымиИ членами, получается
3 
1 
Е 
|
„=39(+анй). 
— 0%
где
Рт == ё
— число Фруда. 
|
Формула Седдона дает для широкого прямоугольного русла
3 
.
С ==--0 (ем. ниже). Если крутизна волны мала, то мала и ве-
: 
: 
1
личина гуу по сравнению с 19 И, следовательно, можЖно СЧИТ&ТЬТ
величиной первого порядка малости. Тогда из формул (12.13) и
(12.14) следует, что для волны малой крутизны в широком пря-
моугольном русле формула Седдона верна с точностью до ма-
‘лых второго порядка (для.спокойных потоков всегда Ет < 1).
Поскольку для попусков вблизи створа возмущения сСр^=Сф,
а вдали от него сь®=Со, причем-." сф > со, можно положитьЬ, как
19* 
291