с— ож вИЕНЕЙ, 
-— 
` 
4
_1/ 
2 (Н -- й) [1+( 
)“5(_:1_1)2
Р 
Ээн й 
ЭН +& ) \"5 ) 
|'
та и пэ — соответственно коэффициенты шероховатости пр
новившемся режиме и внутри волны.
Наиболее строго учитывал влияние силы трения и и
Ведерников, который на основании полных уравнений 
нана получил следующую формулу для скорости перем
гребня волны:
где
[1 о89 1 
д9 [ аРО
1 (ЗР_‚дг)_ [2{) 
д#2 
ВО 
д (С2К Ё
бы== 
оо (7ВО 
@Е
а5 @#
| 
Эта формула, конечно, слишком сложна для практ
расчетов.
Формула Лагранжа, выведенная для скорости распро
ния бесконечно малого возмущения (скорости фронта вол
а также сводящиеся к ней формулы для ст могут прим
для практического расчета попусков только в пределах ко
участка вблизи створа возмущения, на протяжении которо
относительно большой величины инерционных членов силы
еще не оказывают решающего влияния на величину сг. 
энергии на фронте волны здесь такие же, как и для уст
шегося режима 
(Христианович, 
1937; 
Ведерников, 19
этому для реальной жидкости по формуле Лагранжа
определяться лишь скорость распространения фронта во
Длявсего остального протяжения реки, а также везде дл
паводков и половодья основную роль в реках играют си
ния, и формулы этой группы применять нельзя. Это пока
как теоретические соображения (Ведерников, 1947), так
лиз натурных материалов (см., например, гл. 8, $ 4).
Поэтому в практических расчетах чаще используетс
мула Седдона или другие, эквивалентные ей. Несмотря на
формула (12.8) выведена в 
предположениях, что зави
расходов от уровней однозначна («квазиустановившееся 
ние» или «кинематическая волна» см. выше п. А) и что р
290