слабо выраженного. Для волны в нижнем бьефе при гра
условии @ =ФОуст(Н) резонансных явлений не обнаружи
Изменения. размаха конечных колебаний 
с ростом Т зд
велики, хотя картина этих изменений довольно сложная.
$ 3. Первые расчеты распространения волн попуско
в призматическом русле методом. ИГ и сопоставление
‘© расчетами методом характеристик
Расчеты, выполнялись М. С. Грушевским и А. А Ив
(1965). Методом ИГ при различных ‘значениях. шагов п
мени и координате ПРОСЧИТЫВЗЛИСЬ некоторые из задач-дл
него бъефа, ранее рассчитанных методом характеристик
Это позволило выявить влияние величин А7 и А$ на резу
расчета, а также сопоставить расчеты по двум методам
просчитаны варианты 2а-200, 2а-3000, 26-200, 26-850, в
‚2г-2400’и 2г-3600 для задачи No2и несколько вариантов д
дачи No 4,. из которых ниже ‚рассматривается только ‘в
46-200, так как кратковременный попуск оказался дост
показательным
%_ для
: 
новившегося 
движения. 
Выдача 
результатов 
произво
в трех створах: 5=0 м, 5=2000 ми 5= 5000 м, как и при
тах методом характеристик. 
:
‚ Расчет производился для нескольких вариантов значен
гов по времени и по длине как с целью проверки их влия
результаты расчета, так и в зависимости от интенсивности
нения расхода во входном створе.
Расчеты для синусоидального гидрографа (варианты 
`Модули расхода К(Н) задавались равными
и 2г-3600), проведенные для ряда сочетаний А7 и Аз, по
что шаг по длине не оказывает влияния на результаты, и
ние же шага по времени меняет амплитуды колебания п
ных величин, не влияя на общий характер явления. При 
шении А? амплитуда колебаний расхода 
в промежуточ
крайнем створах увеличивается (растут максимальные р
и убывают минимальные).
Наибольшее 
расхождение между 
результатами 
р
с различными А7 наблюдается в крайнем створе 
(5==50
Амплитуды колебаний расходов в этом створе, рассчи
при А7=10 сек., отличаются от значений, полученных пр
= 100 сек.: для варианта 2г-3600 примерно на 50 мё/сек. п
224.