течения или с их комбинацией успеха не имели. Русло с поймой
авторы рекомендуют разбивать на отсеки и после вычисления
для каждого отсека а по 
приведенной связи определение 0б-
щего значения а производится по формуле
К а К ощ К,
е 
. 
е 
т—"'_"—
РР° ОВ 
' 
Р,
(К, -- К . .. -- К)3 
‚
( 
+ Р, + ... + Р„)?
91 о
( ===
(3.3)
где
Ъ
ОК==СРУВ ; с = —- No.
‚ 
Уравнения (3.1) и (3.2) выведены при следующих основных
допущениях.
ассматривается одно@агё\лерное неустановившееся движе-
ние ЖИДкост_и Это означает пренебрежение поперечными и вер-
тикальными составляющими скорости в открытом русле по срав-
нению с продольной составляющей. При этом скорость течения
принимается одинаковой во всем поперечном сечении. Указан-
ное допущение означает также пренебрежение поперечным ук-
лоном свободной поверхности водЫ (поверхность в любом сече-
нии горизонтальна).
‚ 
2. Движение принимается медленно изменяющимся, что по-
зволяет не учитывать местные потери напора (Прандтль, 1951).
З. Применяется гипотеза длинных волн 
— глубина воды счи-
тается малой по сравнению с длиной волны [Стокер (1959) и не-
которые другие авторы называют это гипотезой или теорией мел-
кой воды]. Это приводит к гидростатическому. закону распреде-
ления давления по глубине, т. е. к пренебрежению избыточным
давлением за счет ускорения воды в вертикальном направлении.
4. Силы сопротивления вводятся в уравнения в таком же
виде, как и для равномерного движения.
`5. Уклон дна принимается малым по сравнению с единицей.
Наиболее важны первые два допущения. При резких измене-
ниях сечения (особенно в случае широкой поймы), при крутых
изгибах и т. д. скорости могут быть существенно различными по
ширине русла. Поэтому в таких случаях одномерная схема су-
щественно упрощает явление, и возможность ее применения тре-
бует специального рассмотрения (см., например, гл. 12, $ 2 и
гл. 18, $ 5). В других случаях (ледяной покров, шуга, заторы)
скорости могут, кроме того, существенно различаться и по длине
русла. Третье допущение практически всегда выдерживается.
3* 
35