пообннВо 
лььь 
льь о
ао
Таблица 7.2
Поглощенное водой встречное излучение атмосферы,
МДж/(м2емес)
НЕ 
у || мр | мп | у | 1х 
х 
| ое
Осредненное по пятилеткам
1951—55 
909 | 951 | 1039 | 1011 | 903 | 828 | 5642
1956—60. 
893 | 959 | 1020 | 1006 | 891 | 837 | 5606
1961—65. 
917 | 958 | 1042 | 1001 | 898 | 844 | 5660
1966—70. 
897 | 954 | 1032 | 1010 | 892 | 825 | 5610
1971—75 
906 | 959 | 1040 | 1002 | 897 | 832 | 5635
1976—80 
922 | 971 | 1050 | 1007 | 898 | 838 | 5687
1981—85 
924 | 967 | 1066 | 1024 | 886 | 826 | 5693
Статистические характеристики
1951—85.
Средняя. 
910 | 960 | 1041 | 1009 | 895 | 833 | 5648
о 
17,0| 
15,2 | 18,9 | 14,2 | 14,8 | 18,4 | 47,0
С, 
0,02| 
0,02 | 0,02 | 0,01 | 0,02 | 0,02 | 0,01
Максимальная | 944 | 1012 | 1099 | 1040 | 924 | 880 | 5738
Минимальная 
874 | 928 | 1009 | 980 | 870 | 803 | 5546
Таблица 7.3
Тепловое излучение поверхности воды,
МДж/(м*.мес)
е 
у | м | ми 
х | х | уе
Осредненное по пятилеткам
1951—55 
984 | 1047 | 1149 | 1162 | 1081 | 1023 | 6446
1956—60 
976 | 1045 | 1145 | 1158 | 1072 | 1020 | 6416
1961—65 
992 | 1062 | 1168 | 1172 | 1081 | 1032 | 6506
1966—70' 
9992 | 1054 | 1156 | 1164 | 1079 | 1025 | 6470
1971—75 
993 | 1064 | 1165 | 1168 | 1088 | 1040 | 6519
1976—80. 
1000 | 1067 | 1175 | 1180 | 1096 | 1027 | 6544
1981—85 
1032 | 1090 | 1193 | 1198 | 1096 | 1034 | 6643
Статистические характеристики
1951—85
Средняя. 
996 | 1061 | 1164 | 1172 | 1085 | 1029 | 6507
о 
21,6| 
18,2 | 17,2 | 14,9 | 12,1 | 16,6 | 79,1
Съ 
0,02| 
0,02 | 0,01 | 0,01 | 0,01 | 0,02 | 0,01
Максимальная | 1058 | 1099 | 1204 | 1208 | 1110 | 1061 | 6685
Минимальная 
956 | 1026 | 1141 | 1149 | 1059 | 985 | 6375
Поглощенное водой встречное излучение атмо-
сферы является основной составляющей приходной
части теплового баланса моря. На его долю прихо-
дится весной 25—60 % приходной части баланса,
летом 61—65, а‘осенью 66—75 %.
С другой стороны, потеря теплоты в результате
собственного излучения водной поверхности явля-
ется основной составляющей расходной части теп-
лового баланса. Так, теплоотдача весной и летом
на 70—90 % осуществляется за 
счет — излучения
водной поверхности. Поэтому в уравнении тепло-
вого баланса составляющие Оузл и @а целесооб-
разно представлять и рассчитывать отдельно.
Эффективное излучение 
— расходная часть теп-
лового баланса, поскольку собственное излучение
водной поверхности почти всегда больше, чем по-
глощение водой встречного излучения атмосферы.
За безледный период с площади моря в 
1 
м? те-
ряется около 900 МДж тепла (табл. 7.4). Наиболь-
шее эффективное 
излучение 
отмечается 
в сен-
тябре— октябре — 200—235 МДж/(м?-мес). Эффек-
тивное излучение существенно 
изменяется только
внутри года, межгодовые его изменения незначи-
тельны.
9 
Заказ No 276
Таблица 7.4
Эффективное излучение, МДж/(м?»мес)
ТЕННО 
у | м | уп | у ‘ 
ое
осреднения 
Ь
Осредненное ло пятилеткам
1951—55 
75 
95 
110 
151 
177 
195 | 804
1956—60 
83 
87 
125 
153 
181 
182 | 810
1961—65. 
75 
104 
126 
170 
183 
188 | 847
1966—70 
94 | 100 | 124 | 154 | 187 | 200 | 860
1971—175 
88 
105 
125 
166 
191 
209 | 884
1976—80 
78 
96 
125 
172 
197 
189 | 857
1981—85 
108 
123 
127 | 174 | 210 | 208 | 950
Статистические характеристики
1951—85
Средняя 
86 | 101 | 193 | 168 | 190 | 196 | 859
с 
17,4| 
15,9 | 11,7 | 12,9 | 15,2 | 19,8 | 531
@: 
0,20| 0, 16 | 0,10 | 068 | 008 | 0 10 | 0,06
Максимальная | 133 
143 
147 
192 | 235 | 234 | 980
Минимальная 
67 
66 
94 
135 
160 
155 | 788
7.4. Затраты теплоты на фазовый переход,
при испарении
В уравнении теплового баланса моря (7.1) со-
держатся два слагаемых, 
учитывающих — потерю
теплоты при испарении. Слагаемое Оисп представ-
ляет собой количество теплоты, затрачиваемое на
преодоление межмолекулярных сил сцепления при
испарении. Второе слагаемое ЕТ„Ес 
— это потеря
теплоты 
с 
водой, 
испарившейся 
с 
поверхности
водоема. Это 
слагаемое 
входит в 
адвективную
часть теплового баланса. Оно на порядок меньше
первого. Количество 
теплоты, 
затрачиваемое на
преодоление межмолекулярных сил сцепления, рас-
считывалось путем умножения удельной теплоты
испарения на объем испарившейся воды. Для оп-
ределения удельной величины второго слагаемого
объем испарившейся воды умножался на ее темле-
ратуру и объемную теплоемкость. Для расчета как
первого, так и 
второго 
слагаемого 
необходимо
знать объем 
испарившейся 
воды. ‚Эта величина
рассчитывалась по методике, описанной в работе
[62], с использованием усовершенствованной фор-
мулы А. П. Браславского [59]
Е == К, (е, 
— е)) т, 
(7.17)
где К, — коэффициент 
испарения, 
зависящий от
вынужденной 
и 
свободной 
конвекции, 
рассчиты-
вался по следующим формулам [62]:
Кс== 
К -- МК)), 
(7.18)
где Ко = 350 мм/(сут-гПа);
: 
К ==0,22 (, о) —-
1,3 ехр [1 4 (, «/ч)?”] 
166 
9
610р (273,2 
-- )5 
НО
аи — коэффициент, учитывающий влияние кинема-
тической вязкости воздуха на 
‘интенсивность оТ-
хода водяных паров от водной поверхности:
а; == 0,916 -- 0,006347,; 
(7.20)
{; — температура воздуха на высоте 2 м над под-
стилающей поверхностью, °С; 87 — разность вирту-
альных температур поверхности воды и воздуха на
высоте 2 м:
©1 = 
(273,2 -- &) (1 - 0,378ен/ра) —
— (273,2 -- #) (1 + 0,378е/ра), 
‘ 
(7.21)
65