чалом координат на свободной поверхности и іер@_нц_хь проходящей через центр тяжести об'ема \/%, подучим, что ОНОа О Таким образом определение проекции на любую горизонталь- ную ось главного момента давления на незамкнутую поверх- ность сводится, при надлежащем выборе осей координат, к вычислению момента инерципллоща‹:т проекции контура дан- ной поверхности на вертикальную плоскость, параллельную — данной оси, относительно оси, полученной при пересечении _ ука- ЗЕННОЙ плоскости с МЦПО]Ж’)Й плоскостью. В том случае, если вертикальная ось не проходит через: центр тяжести н УБМЕНПМГП ПО‘ВМВ, 7тс, при ОПРЕЦ_ЕШ'‚МИ ГОР‘ПЗПВ’ПЛЬЕоЁ проекции — главного момента давления на незамвнутую поверхность, ‘необходимо определять в‹ чину этого об‘ема и торизонтальные координаты дентра тлжести его относи- тельно заданных осей. Момент отпосительно вертикальной оси О7 дев- Проекция ва ‚ о, ' м вертихальную ось ЛЁЁ'Ш на всякую самкнутую ‘поверхность согласно. главного момента — (16) ранен. авления на о МОО аИннИ о Ц) поверхность. Задавную незамкнутую поверхность $ замкнем следующим образом: через контур, ограничивающий поверхноеть $, приняз зго 8а направляющую, проведем кривые * образующие раднуса /, где 7 — расстоя- 2 я ние любой точки, ограничивающего по- о верхность контура от оси О2. В резуль- тате получим поверхность — изогнутого по. кругу циливдра (тор) (черт. &) Замкнем эту поверхность вертикальной плоскостью /М, проходящей через ось О2, па которой цилиндрическая поверх- ность вырежет какую-то плоскую фигуру © площадью ®у . : Для так замкнутой поверхности мо- мент относительно оси О7 давления, со- тласно (16), равен нулю. .. Все давление и его момент отноби- * тельно оси на полученную , поверхность, ЧЕ1 @ ' . саладываются: 1) из суммарного давления на заданную кезамкнутую поверхность 5, момент — которого МЁ относительно оси О7 мы итщем; 2) суммарного давления на боковую поверхность тора, момент которого относнтельно оси О7 равен нулю, так как каждов давление на элементарну® площадку поверхности тора проходит через обь; '