авляютщую, © образуютщими 
параллельными 
оси О2, замкнутая 
любой
ризоптальной плоскостью. Удобнее веего выбрать за замыкающую горизон-
(льную плоскость 
— плоскость напорную, на которой ждавление равно 0.
1 Тогда проекция на вертикальное 
направление суммаркого 
давления для’
та 
замкнутой поверхности будет равна:
5 
2о== 
М (98)
і& о — об'ем, ограниченный 
вновь полученной поверхностью.
) Все давление и его 
проекция по 
вертикальному 
направяению 
на эту
замкнутую поверхность складывается:
1) из суммарного давления на заданную поверхность $, проекцию кото-
рого 2 на направление нертикальной оси мы ищём;
Э) суммарного давдения на цилиндрическую поверхность, 
провкция ко-
‘торого на 0бь О2 будет 
равна 0, так как все 
эдементарные 
давяения, ис
— 
воторых оно бостоит, перпендикулярны к ося О7;
: 
3) суммарного давления на замыкающей 
горизонтальной плоскости, рав-
° ного 0, так как давлениё на напорной плоскости равно 0.
‚`° 
Свладывая эти три проевции 
частных 
давлений, 
составляющих полное
Ё лдавление, получаем:
Т
° 
лю 
ЗОЕ 
алае 
аоа 
есей епа 
о4)
}' —° — Звак пр у И, может 
быть 
раздичен, 
Для 
выбора 6го можво указать
‘сдедующее правило: для той части 
об‘ема, ограниченного вновь обра-
` зованной замкнутой 
поверхностью, 
которая заполнена жидкостью,
знак при у \ будет положителен, а для части. незаполненной
‘жидкостью — отрицателен (черт. 5).
ЧЕР ТЭ
° Линия действия проекция главного 
вектора давдения на ось О7 будет
‘проходить через центр тяжести об‘ема ', ‚ ограниченного 
построенной Вы 
-
чшеуказанным образом 
поверхностью, а потому 
координаты Х, й У, центра
тяжести данного об‘ема будут 
координатами 
линии 
действия вертикальной
проевции суммарного давления на незамкнутую поверхность.
Такии образом нахождение вертикальной проекции суммарного
‘давления на незамкнутую поверхность сводится к вычисленаю
‚ -об‘ема. и центра тяжести его, что всегда может быть 
произведено
— 
/ 
по общеупотребительным формулам:
25