3 
у 
* 
М 
ЛАМ 
ВЕВ
‚ 
Применим теорему Гаусса для \вычиеления проекций 
Фдавного вектора
ля замкнутой поверхности, 
й 
ТОН, -
для ПРОЕ'ВЦ'Й главного. вектора на горизонтальные оси, так как 
_ 
.
ОА ТО 2он 
др _{удаг 
_
ОАН ОЕ Ь О ‘Эу ИО ч
получаем:
— 
No — /[ р сов (#х) & 
= — , 3—;‘ ау =0,
т. е 
‹ 
КЕ 
О 
ЛНЕа 
НЕ 
о НЕС 
тр в га
то= / в сов @у) @ 
= — ,’/,{,%аиы›‚
Т. е. 
‘ 
КонЕН0 ее лаце) каа ее «) е (19)
: 
И Аля проекции главного вектора на верпкпьпую_ ось, так кав.
Ор ОВ
о) 
РОа
‚пелучаем:
о, = Л, р соя (#2) ав— — [ З- ау — — 1,
Оате, 
\2„:'_„/„‚ ООО ВОМО З аленелеОО
#де Мо — об'ем, ограниченный данной замкнутой поверхностью.
Дла проекций улавного момента по той же теореме Гаусса будем иметь:
ма :,[;Х р [у соз (11:2)-—2 соз (яЮ)| а$ —
у) 0 
,
—- ЫЙ —е9) вунт мо уеа ь
т е 
О.
т 
) 
М%у== 
— 1 Ид 
о, 
..‹.....(14})
тде /0 ЕНЕ об‘ем, ограниченный данной замкнутой поверхностью, & Мо — к0-
ордината его центра тяжести. 
'
Аналогично при-тех же обозначениях:
му = //{ р [#соз (пХ) 
— х сов (п2)|а5 —
«Е 
ОВЫЙ оо Ора а 
др 
`
Эо 
ММа 2@—%%)41’://[, Та 
= т 
Мо; !
; 
о 
: 
н
т е 
Му=ухо 
Ио „5. «. (15)
м: =_//1{‚. @х сов (а}) 
— у сов (п.Х)| @8 —
НСЕ 
САрсСо 
о) 
др 
`(
лл © д7 Л