тости А=:2—3 мм, что собтветствует коэффициенту шероховатости
по формуле Шези*Маннинга л=0,140. По уравнению (17) было вы-
числено значение В, которое даже при уклоне в 10%о было больше
критического значения т==2,1, т. е. В>> ткр, что соответствует дан-
ным наблюдений, так как при абсолютной шероховатости от 2 до
З мм и для более крупных частиц ламинарного режима движения
в условиях наших опытов не наблюдалось.
В соответствии с условиями 
поставленной задачи можно по
уравнениям (15) и (17) определять не только критическое значе-
ние уклона, при котором ламинарный режим движения переходит
в турбулентный, но и критическое значение кинематического коэф-
фициента_вязкости (у), расхода (4) и коэффициента шероховато-
сти (л). Подобные расчеты позволяют определять границы, в пре-
делах которых следует пользоваться формулами (18) и (20) для
ламинарного движения и которое, как отмечают многие исследова-
тели, часто имеет место при склоновом стоке. Необходимо также
учитывать, что полученные нами данные относятся только к усло-
виям наших опытов, поэтому необходимы еще дальнейшие иссле-
дования.
ЛИТЕРАТУРА
Великанов М. А. Динамика русловых потоков. 
М., Гостехиздат, 1954,
Великанов М. А 
Русловой процесс (основы теорнн). М, Физматгиз, 1958
Гончаров В. Н, Динамика русловых потоков, Л., Гидрометеонздат, 1962.
Чертоусов М. Д. Гидравлика, Специальный куре. М.—Л., 1964