Лналогичные 
преобразования 
для 
случая 
очень
Длимного потока, рассмотренного 
Л. С. Лейзензоном,
Могут быть представлены в внде
на ОЮ ОНОа
Х 
Эл @ в м * Мая 
#09)
При этом полный расход будет равен:
@, = —на 
— 
(409)
п (58 Дм/ат ом) 
°
Напор й==Н установлен на расстоянии у===-/. при
к== 0. При 
х==-Й в формуле (409) 5\ /‚у заменяется на
с\ /.. Знак минус в выражении (408) принят в соответ-
отвии с правилом Н. Е. Жуковского (1936) и указывает
а сток воды к скважнне, то есть что ф изменяется от ()
до 
—до. Разделяя вещественные и мнимые части 
в урав-
мении (408), получим выражение для линий тока и ли-
Мий равного напора:
— 259 
аи 
ПЛОН 
НОИ 
ОАа
= 
; ф=
% 
к 
Эл 
« гом
В области комплексного потенциала форме скважи-
ны соответствует окружность, Легко установить, что 
в
области потока форма скважины мало отличается 
от
окружности. Из второго уравнения (410) имеем:
при ф == 0, у == 0, х= по;
при ф== 0, х= 0, -- = 
-2® аге\ 
в гом,
п
В практике применяют скважины диаметром обычно!
ме более 50 см при расстоянии между иими 
не 
менее
5 м. Поэтому для /о/& ==0,1 будет уи==0,992 го, что отли-
частся от раднуса окружности менее чем на 1%.
При малом х
уеа оара 1ЕЛЕУ 
ео ра
К 
о 
1+Ущв 
6°
®К у 
аоы 
-
зп( * ‚и)...в!п Эй 
гом»
Поэтому в нашем 
случае 
при 1>К и п/К=0,1
имеем: 
‚
шо КО ЩОяЬ 
ооп 
Лакей 
НаеНл
п = 
я 
5 =2т-е; пхеод о2 
3
О 
211