Как известно — (Ландау, Лифшиц, 1944), 
скорость
течения вязкой жидкости по цилиндрической трубке на_
расстоянии г от продольной оси трубки 
при разности|
давлений АР, приложенных на расстоянии А/, равна:
Са
и=—дыпжашлнв 
(332)
тде т — кннематический коэффициент вязкости.
Примем для частичного заполнения, что У==0 при )
г==о (граница связанной воды), а при г==Й\ скорость
достигает наибольшего значения (на границе с возду-
хом). Тогда ('Ё) 
= 0.
дг )в
Находя 
значения 
постоянных и подставляя 
их в
формулу (332), получим:
АР_Го 
ои
У==...„[К..—г'+2к.1пк.]‹ 
(333),
Из выражения (333) следует, что скорость при дви-
жении по неполному капилляру меньше скорости ДВи-
жения воды при полном заполнении, так как г/Ко<< 
1 и
1п (г/Во) <<0, тогда как & 2>0. Расход будет равен:
а=2яр3'\’тл
Значение У принимается 
по 
формуле (333), — что
дает:
о-[ -н 
й) еа
то есть расход неполного 
капилляра 
меньше расхода /
при полном его заполнении.
При &1==0 формулы (833) и (334) переходят в фор-
мулы Пуазейля: 
і
И ВЙ |п;—' —0, при В - 0.
я 
|
‹
Вводя обозначение ро== 
В \/Во, по формуле (334) по-
лучим выражение для расхода трубки при неполном за-
полненни
прАРЕЬ,А 
Фон. 
(335) \
Ф.
184