где
1, () = —СОЗ(тМё)——Ё%Т’— зіп(тЪ/—%Т)‚
(Ш.1.91)
1 
Ёт 
1 
в
А 
Ё 
а1а,т Т 2аТ2 ( ЗаТ, ) + да а; Т
1 — ТТ 
Ё 
1 
1 
\3
Ё2 
Т 
+ 
+ — 
—
Т1 за 
@а1 Т2т 
а2Т1т
1 
+ 
Ё (/гт + 1)
02 
аТ. \ Зат 
а.
В = .п 
В 
8ЙО 
(.1.93)
Т? 
Ё 
1 
1 
\2*
! 
Ьг(аДТ„ + а1Т2т+ а2Т1т)
$1П (т‘/ - )
а
81( р `‚> (Е _Нк"д;) , 
—;;— 
+
И=
ёК? 
дг
+-рксоз (1/ -д—). 
(1Ш!.1.94)
Из формул (11.1.89) и 
(Ш.1.90) 
следует, 
что 
напоры
Н, (7, #) и Н, (7, #) в хорошо проницаемых 
пластах оконча-
тельно будут иметь вид
‚ (Ш.1.92)
1
Н. 
= Н —
1
+;ЁТ{А1 6‚.—81 6‚1——#(6‚‘-{— 6‚_)022‘}‹—
к
+
вК 
Л Клье. 
Фа ‚Х&
Т, т 
К, 
— тГ, 
°\В, '
- @,, ( 22
х
{= 
1
1
— 
х
7Т 
2
1 
2 | 
2 
1 
1 \ ©
Г
Х ]О(Й 81) 
1
']З(Еі) 
'::Т1
К, 
ЁК @ 
К
со — ©о 0’181(81' О')] (Т?_еі )+ П:Т;. ]0 (—!?—:.&і)
- 
х
Х 22 
°чХ(Е;0°у)
э=1 {=1
149