где у— смоченный_периметр, м; 
@ — расход, м/е. Коэффици-
ент при корне квадратном из расхода у Лейси 
— 
величина по-
стоянная: /-=4,84 с/г
Близкнй 
к 
(68) 
результат 
получили 
ранес Е. Линдлей
(1919 г.), а впоследствие Д. Саймонс и М. Альбертсон_[103,
189). Сходные результаты получили в пашей стране Г. С. Че-
кулаев [99) и Н. В. Лаптурев [96. Заметим, что другие фор-
мулы 
из 
снстемы зависимостей для гидравлического расчета,
предложенных Лейси и др., имеют местное значение и ке по-.
лучнди 
распространения.
Раскрыв в правой части (6.8) значение расхода, получим
после несложных преобразований
у@
Эт 
(6.9)
где И— средняя скорость течения; Ё — гидравлический раднус;
ч— некоторая 
скорость, 
введенная 
с 
целью 
нормирования,
имеющая, 
согласно 
Лейси, 
постоянное 
значение, 
равное
:4,842==0,0426 м/с. Рассмотренне ряда опытных данных пока-
зывает, что 
к 
этой величине близки значения динамической
скорости, о,=УШ. В 
случае их отождествления значение
коэффициента в (6.8) будет
(6.10)
Рассмотрим приведенное выше условне существования <ква-
зноднородного» потока (6.1), полученное И, Ф. Карасевым,
1<-рутеа.
Учитывая известные зависимости
З
тее! б=уд
получим из (6.1)
в 
и
тр 
е 07н32
В 
больших 
каналах, 
применительно к которым написана
формула (6.!), ширина по верху мало отличается от схочен-
чого периметра, а средняя глубина 
— ог гидравлического ра-
диуса, поэтому Для общноети лучше написать
Зре0л=32-. 
©6.1)
Соответственно значение козффициента к формуле Лейси
будет
пЕ 
6.12)
П
Согласно приводимым ниже сведениям об устойчивых рус-
лах н их анализу целесообразно иринять коэффициент в Чис-
лителе 
(6.12), 
равным единице. 
Таким образом, уравнение
(6.1) можно увязать с опытными даниыми
%“тиг С. 
(6.13)
тде С„=С/\@ 
— безразмерный коэффициент Шези.
"Такое решение пебезупречно: широкий днацазон рекоменду-
емых значений козффициента вызывает сомнение 
п возможности
оперировать с одним. постолнным его значением. Спорными яв-
‘ляются и результаты решения в крайних случаях: при больших
`уклонах получаются узкие и глубокие русла, а 
при малых 
—
широкне и мелкие.
Однако форма выражения коэффициента Лейси через дина-
мическую 
скорость, 
уместная по соображениям размерности,
содержит, как выясннтся 
позже, 
значительные 
удобства 
й
в практических приложениях.
`Условне квазноднородности потока, приведенное выше, со-
гласуется 
с 
известным 
постулатом 
о 
мннимуме дисснцации
энергии [2, 33, 145] 
н может расематриваться как форма его
выражения. Исходя из этого постулата, близкие к (6.8) 
выра-
жения 
`получили В. Лангбейн [177, 178], а также_в развитие
предложений 
А. 
В. 
Тронцкого Р. М. Каримов [78]. Другие
Формы выражения минимума диссипации энергии 
[71) 
приво-
дят к сходным результатам.
Особенностью формулы (6.8) являстся то, Что относитель-
ная 
ширина 
русла 
В/Н 
растет 
с 
увеличением расхода, по-
скольку 
с 
увеличением 
расхода 
растет 
козффициент Шези.
Таким образом, 
геометрическое 
подобие 
потоков не соблю-
дается. Это обстоятельство давно замечено в естественных рус-
лах 
и 
послужнло, в частности, основой для обычно применя-
емого 
при 
моделировании 
деформируемых 
русел искажения
масштабов: относительная глубина в модели принимается в не-
сколько раз больше, чем в натуре.
‚Известные морфологические зависимости М. А. 
Великанова
[33; 
полученные 
им 
на 
основе 
и 
в развитие положений
В. 
М. Лодтина, можно также свести к виду (6.8). 
Рассмотрим.
его Формулу для ирины 
ах
И) 
грины во втором варианте [38, с. 62 (см
в 
95 
1»
—А
“аё — 
ауг Уа | 
* 
64
Согласно двум сериям лабораторных наблюдений в дефор-
мируемых песчаных руслах, выполненным раздельно МС НШ:
рашкиной и О. В. Андреевым, значения показателя’ стененной
оказались 
`равными 
соответственно 0,54 н О1 т . Олннныя
к корню квадратному,
Па 
1