и придонной областью и потоком. Этот обмен количеством_дви- жения путем регулярного подброса частиц вертикальными круп- номасштабными `придонными пульсациями и их последующего падения происходит тем чаще, чем тяжелее частицы, т. е. больше их гидравлическая крупность. Иллюстрацией такого воздейст- я взвеси может служить приведенная Б. А. Бахметевым. ана- логия с обстрелом пулеметами проходящего поезда [26]. Полагая, что частицы участвуют одновременно н в пульса- инонном движении гидросмесн и в описанном обмене между дном и потоком, можно попытаться определить значение допол- нительного касательного напряжения та от торможения_ потока взвесью. Дая придонного сечения можно написать: ои - , (5.9) а— ребонон - 6.10) где та — полное касательное напряжение; 5.в-— отНОСительная мутность дополнительного обмена частицами между потоком и ‚дном, или расход (интенсивность) подъема частиц от дна, отне- сенный к единице объема гидросмеси; из, 9а — оТНОСНТельная продольная и вертикальная скорости дополнительного движе- ния твердой частицы, Трудность заключается в определении ве- ‚личин $ов, ш, ©чр На данном этапе исследования достаточно! ограничиться грубым приближением, выяснив принципиальный. ход решения. Рассмотрим. сперва критический по условиям взвешивания режим. Частица выпадая задерживается на миг у дна и затем будучи вовлечена в толщу потока приобретает нанбольшую. скорость, равную средней скорости на достигиутой частицей вы- соте, затем при опускании её скорость снижается, _ часть _ при- обретенного ею количества движения возвращается потоку, после чего она снова выпадает на короткое время на дно. Таким образом, мы вправе записать в первом приближении “о= И, Ф <, 610 тде И — средняя по глубине скорость потока. Учитывая обычно! небольшой диапазон`изменений скорости в турбулентном по- токе по всей глубине, за исключением. тонкого придонного слоя, можно ожидать, что Noу изменястся в узких предела: Значение 9а — скорости проникновения частицы в толщу по- тока — получится из равенства (5.12) тде о— центр тяжести той части области распределения верти- кальных пульсационных скоростей, где э@ (ем. рис. 6). 134 ‚Анализ показывает, что равенство (5.12) можег быть выра- жено следующим образом ° %0 6513 где о — средняя квадратическая вертикальная пульсационная скорость в придонной области; д— соответствующий коэффи- цшент среднего квадратического отклонения вертикальной ско- рости, который можно считать практически постоянным `Коэффиииент : изменяется незначительно: от 0,8 для нан- меньшей` до 0,5 для наибольшей возможной гидравлической крупности частиц. Таким образом, с увеличением гидравличе- ской крупности коэффициент \ несколько снижается. Что касается относительной мутности обмена 5ас, тО естест- венно предположнть, что она пропоринональна мутности потока, составляя некоторую ее долю» Учитывая, что 56 можно написать В == Й, где козффициент {а может быть выражен в функини относитель- ой гидравлической крупности частиц (с учетом стеснения) е=^(8). ‚Действительно, с увеличением относнтельной гидравлической крупности дополнительный обмен частицами между дном и по- током. ускорнтся, а с уменьшением — снизится. Коэффициенты No: и No: изменяющиеся в более узком_днапазоне, чем. Ч, также зависят главным образом от`относительной гидравлической крупности частиц: а=л(Т)) 6=л(). поэтому целесообразно, объединив их в однн н выразно искомую `зависимость в первом приближении в виде одночленной степен- ой функции, записать жэ( 64 „ Наконец, заметим, что наличне функциональных связей для #, а в Уравнении (5.10) дает основание дая замены осред- ого их произведения или момента коррел - кеаг ›рреляции _ произведе. 615 135