В качестве примера можно привести данные наблюдений за движением иульпы суглинистого состава в лотке, выполненных Е. К Рабковой_в русловой лабораторни Института сооружений АН УзССР (1954 г.). При насыщениях потока 400 кг/и? в лотке с уложенным на дне гравием средней крупностью 1.3 мм и нац- большей 10 мм средняя скорость течения увеличилась на 28 %, а приведенная высота выступов шероховатости уменьшилась со ответственно в 5 раз. Описанный эффект влияния мелкой взвеси объясняется уравненнем (5.5), где правая часть становнтся отрицательной _ величиной. Однако эффективность_воздействия мелкой взвеси меньше за ечет того факта, что даже при полном чокрытии дна первичные выступы шероховатости в значитель- ала р Рис. 49. Опытные _данные. ло табу. 17 к ор муле (5.5). й: ной мере сохранятся, приобретя лишь более сглаженные очер- тания. Следует заметить, что расчеты по формуле (5.5) примени- тельно к каналам, питающимся из естественных — источников, приводят к пренебрежимо малым значениям дополнительного коэффициента сопротивления. 53.2. Торможение потока извесыю! Сущность торможения потока взвесью состонт в том, что сгущенные у дна тяжелые частицы в процессе своего движения соприкасаются с дном чаще, чем частицы воды, и, вступая Вновь в толщу потока © замедленными скоростями, приобретают вновь скорость потока за счет снижения кннетической энергии послед- него. С увеличеннем скорости н выравниванием мутности по глубиие разиица в частотах соприкасання © дном частиц взвеси и воды сокращается и соответственно снижается до нуля сопро- тивленне потока от торможения частицами взвеси. Иллюстр цией сказанному может служить рис. 46. 132 — противления. Как показали опыты Н. А. Ми Главную часть сопротивлений плоского равномерного турбу- лентного потока составляет турбулентное трение, вызванное пе- носом количества движения в вертикальном - направлении. 111 Позтому можно записать выражение дая фиктивного на- Аряжения трения у стенок в следующем виде: въН1 < —нг 5.5) где нндексами отмечаются фиктивные пульсацнонные скорости, отнесенные к придонной области. (В дальнейшем для сокраще: ния запнен эти индексы будут опущены). Правая часть уравне- ния (5.6) представляет собой количество движения, переносимое в вертикальном направлении благодаря наличню вертикальной скорости - опытасмся теперь оценить влиянне взвеси в потоке на со- ‘айловой, при нали- чин достаточно мелкой взвеси в потоке ередние скорости_дви- жения частиц мало отличаются от средних скоростей движения жндкости, среднеквадратические отклонения продольных состав- ляющих скорости жидкости также не существенно изменяются, но отклонення твердых частиц значительно (до 30 %) меньше, чем жидкости [114]. `Упомянутые выше данные опытов Кнороза © движением. пульпы в напорных трубопроводах [83] показывают, что при скоростях, больших критических, с их увеличеннем. происходит зыравнивание эпюры скоростей и её приближение к этюре для чистой воды тем быстрее, чем мельче взвесь. ‚ Для гидросмеси с относительной мутностью $ можно напи- сать, предлолагая, что пульсацнонные скорости жидкой фазы ме изменились, еледующее уравнение для придонного сечения: —н == # (1 — 5) ио - вИр ©5.7) где , ©; р: — продольная и вертикальная компоненты пул ‘саннонной скорости н плотность твердых частиц. `Естественно предположнть, что разница в пульсационных скоростях твердых частиц и жидкости сократится © увеличением скорости и будет практически равна нулю при достаточно боль- ших скоростях течения. Для этого случая можем написать, имея в виду, что ут== от— (1 + 8 5) = ы (5.8) дё рн — плотность гидросмеси ‘уравнении (5.8) находит свое объяснение описанное выше и получившее опытное подтвержденне явление равенства гид: равлических сопротивлений пульпы и жидкости. Решение (5.8) 'в иной форме получнл И. И. Левн (1948 г.) ‘укрупненнем взвесн возникает дополнительное -льное торможенне потока, вызваниое повышенным обменом частинаме пороко анн 183