Но и вся работа взвешивания, согласно расчетам [33], составляет всего до 3 % работы, затрачиваемой потоком на своё ‘ние, что находится в пределах точности гидравлических наблюдений. `Поскольку в условиях динамического равновесия взвешенные частицы время от времени выпадают на дио и взамен_их под- нимаются другие частицы, то затрата энергии на их подъем со- ставит некоторую долю от работы взвешивания, а именно долю, равную отношению весового количества частиц, поднимаемых в единицу времени, к общему количеству взвеси. Потери энер- гии на такой обмен, как показывают орнентировочные подечеты [10], заключаются в пределах небольшой доли от названной выше работы взвешивания. Все это указывает на возможность пренебрежения в расчетах и этим видом сопротивлений. . Трение и торможение потока взвесью Основными формами воздействия взвеси на гидравлические сопротивления являются изменение трения о стенки и торможе- ние потока, вызываемое сгущением взвеси книзу, а также упо- мянутое выше влняние на русло мельчайшей взвеси. Рассмотрим эти формы подробнее. 53.1. Ваняние взвеси на трение у стенки Приведенные выше примеры достаточно наглядно нллюстри- руют характер воздействия взвеси на трение у`стенки: частицы! взвеси, задержнваясь или двигаясь медленно у стенки и изме- няя её фактическую шероховатость, влияют таким образом на гидравлические сопротивления. При этом может произойти как увеличение, так н уменьшение гидраваического сопротивления в зависимости от того, увеличивается нли уменьшается шеро- ховатость стенки. Как указывалось выше, нмеются многочисленные данные, тлавным' образом из области напорного движения, подтверж- дающие существование рассматриваемого вида сопротивлений. Изучая их, следует иметь в Виду, что гидравлические сопротив- ления потока, несущего взвесь, увеличнваются за счет торможе- ния его тяжелой взвесью. Но при достаточно больших скоростях течения, когда взвесь приблизнтельно равномерно распределена по сеченню, потери напора (по удельному весу пульпы) асимп- тотически приближаются не к динин напоров для чнстой воды а к другой, ей параллельной. Выявленная закономерность вполне естественна: с увеличе- ннем насыщения происходит как бы увеличенне количества отдельно расположенных выступов зерен на стенке, а © увели- чением размера зерен растет высота выступов. Такое представ- ление облегчает принципиальное решение задачи, но для коли- чественного учета сопротивлений необходима постановка — спе- 128 циальных экспериментов ввиду существенного отличия харак- тера сопротивлений от подвижных и временно Задерживаю щихся на дне зерен от лучше изученной, постоянно закреплен- ной шероховатости. Все же имеющнеся материалы дают возмож- Ность принципнального решения задачи в первом приближении `В этой связи уместно указать на работу Г. Шлихтинга [167], который приводнт результаты своих наблюдений за влиянием на гидравлические сопротивления густоты правильно располо- Женных на гладкой поверхности выступов различной формы. Оказалось, что с уменьшеннем густоты размещения выступов сопротивления, как правило, закономерно снижаются, оставаясь выше сопротивлений гладкой стенки. Рассмотренне характера явления и оПЫТНЫХ данных позво- ляст установить следующие общие условия дополнительных со- ивлений при движении пульпы с большими насыщениями. 'При средней скорости. течения, равной критической /== (, придонная мутность достигает предельного значения ;, соответ" ствующего нанбольшему размещению зерен. И. И. Леви [100], ссылаясь на нсследования В. С. Кнороза [83], установнл, что при критических значениях скорости придонная относительная мутность всегда одинакова и определяется предельно. возмож- ным насыщением воды наносами, близким к 0,3—0,4. М. А. Ве- ликанов [33] определяет мутность предельного` насыщения в 0,38, `Обозначим через 5; придонную и через $ среднюю по глу бине относительную мутность, Очевидно, что с увеличеннем ско- рости от О==(/, до /-»со пропзойдет выравнивание мутности и придонная мутность снизится до $д==$. Поэтому, обозначив 'О[О==е, можно записать предельные соотношения: НО анр е НВЕе8 о0 ИБ Этр =0, е=0. Запишем искомую зависимость в одночленной степенной Форме а—а Ё за б откуда $а == 5 8" (% — 5). 6) Показатель степени и должен быть определен опытным пу- тем. Учитывая обычно наблюдаемое быстрое выравнивание мут- ности по сечению с увеличением скорости, можно в первом при- ближении считать ‚1==2 и написать для сНа орнентнровочных рас- 5„ == 5 + * (5, — ). (5.2) 9 Закоо 1 ч