определения ‚ 
предельного ` состояния приводят в 
применении
к песчаным фракциям и особенно крупным каналам к сущест-
венно различающимся результатам.
'Не приводя вывода применяемых уравнений для предельной
скорости, многократно повторенного в ряде работ в различных
варнантах, укажем лишь, что в первоначальном виде (Эри—
Дюбуа, 1886 г.) уравнение выражало условне равновесня двух
сил, действующих на частицу 
лежащую на дне: сдвигающей
от набегающей струйки, пропорцнональной квадрату скорости,
и удерживающей 
— веса частицы воды, 
умноженного на коэф-
фицнент трения; 
в результате получается уравнение
, 
= АУ ва.
Исправление, внесенное позже, состойт в том, что условие
равновесня следуст отнести не к средней, а к придонкой ско-
рости, с которой поток набегаст на частицу, переход же к сред-
ней скорости потока осуществляется множителем, представляю-
лщцим отношение средней скорости к придоппой. В результате
получаются следующие два вида уравнений в зависимости от
того, в какой форме принято изменение средней скорости по
глубине 
— степенной или логарифмической:
ста () 
&)
и =луган () 
42)
где А; т; а определяются из опытных данных.
Впоследствии' в эту схему вносились некоторые изменения,
не меняющие существа _ описанного выше приниипа решения:
В отношении структуры формул примепительно к нашей задаче.
хожно заметить, что поскольку 
мелкие допные наносы двн-
жутся в основном сальтацией, следовало бы ввести в пара-
метры и гидравлическую крупность частиц. Однако отсутствие
такого 
параметра 
компенсирустся 
тем, что гидравлическая
крупность для песков в днапазоне 0,2—1,0 мм приблизительно
пропоринональна размерам песка
Основные исследования 
задачи 
о 
предельной — скорости
можно разделить па две группы. Первая группа 
— это лабора-
лорные опыты, проведенные пренмущественно в СССР и обра-
ботанные в соответствии с изложенной 
выше схемой. К ним
относятся уравнения И. И. Леви 
[100], В. С. Кнороза [85, 86],
В. Н. Гончарова 1954 н 1962 гг. 
[43, 44], Г. И. Шамова [165];
Ц. Е. Мирцхулава [113]. 
Следует заметить, что турбулентный
характер движения в этих работах, за исключеннем последней,
трактически ие пашел отражения,
Вторую 
группу 
составляют работы, в которых в качестве
опытной основы использованы и натурные наблюдения, В эту
группу следует отнести работы В. Н. Гончарова 1938 г. [42],
®
А. М. Латышенкова [98], Б. И. Студеничникова [140], а также
Е. 
Лейна [103, 176], представившего свои результаты в функ-
цин от влекущей снлы.
Характерным для первых трех работ второй группы явля-
ется то, 
что 
они 
следуют уравнениям (4.1), но показатель
степени при втором множителе не связывается прямо с изме-
неннем средней скорости 
по глубине потока. Так, Гончаров,
как это Видно из рие. 35, 
получил показатель степени нето-
средственно из ОПЫТНЫХ ДаНнЫХ о связи предельных значений
средней скорости потока © его глубиной. Показатель степени,
по Гончарову, равен 0.
Такой же показатель ете- — Нем
пени _ предложен — Латы-
шенковым _ для — своей
формулы. 
Заметим, — что 
2
по 
точкам 
на 
рие. 
35° 
|
можно с 
неменышим 
ус-
пехом провести — кривые 
®
с 
_ показателем — степени — 
| 
» 
2
0,25, пйи›‹яшм в форму- 
®
ле В. И. Студеничникова, 
—& 
|
рассматриваемой — ниже, 
® 
|
Влияние 
_турбу- 
\
лентности. 
Интенсив- 
3-дмя 
|7-бым
вость — турбулентности 
д—р 
м — 
Е
оказывает , прямое . 
всз-
действие на 
— предельную 
Рус. 
связь критических скоростей 
сдвига.
скорость: © умёнышением — Насеей ча лн Пн атча слмие
интенсивности — предель- 
‘раторны опытам 9)
ная — скорость — должна
увеличиться. Приводимые ниже данные показывают, что с увели-
чением потоков интенсивность турбулентности в них снижастся..
На рие. 36 
показаны 
изменения безразмерной дисперсии
продольных 
пульсаций в лотках и трубах по глубине потока
в зависимости от числа Рейнольдса по опытам Е, М. Минского
й ;ей›‹ірдм с водой и воздухом [1!1]. С увеличением числа
‘нольдеа от 6-10° до 40010° дисперсия нанбольших продоль-
ных пульсаций близ дна уменьшается с 0132 до 0,079, почти
вдвос: Данные Ц. Е. Мирихулава согласуются © вышеприведен-
ными: дисперсия пульсации близ дна, отнесениая, так же как
: 
'ах 
Минского и Рейхардта, к наибольшей осредненной
‘корости, оказалась в лотке при Ке=310° равной 
0,13—0.14,
& в другом случае при Ке=90. 10° равной 0091 [113, с 
29, 39]:
ойсех случаях опыты проводились с гладким дном. 
°
ай :‚в:\і:›‹ы предположения, что число Рейнольдса не оказы-
вас) заметного влияния на интенснвность турбулентности. Од-
т 
‘тах Ж. Конт-Белло наибольшая дисперсия продоль-
пульсации близ 
стенки явно уменьшается © увеличеннем
э