считать близким к критическому. Приведем данные: йср=0,59 м;
{=0.006; уе==З17 т/м®; у 
162 кг/м*; о0011 мм/с; (/= 
68 му/с.
Вычисленная скорость получилась равной 274 м/е; расхожде-
ние— 
4 %. Данные по некоторым другим пульповодам также
удовлетворительно согласуются с формулой (2.61) при том. же
парамстре.
Гидротранспорт в трубах
Существенное отличне характера напорного потока от рус-
лового, для которого получено изложенное во второй главе ре-
шение, может вызвать сомнение в применимости в этом случас
уравнения (2.60). 
Но здесь привлекает возможность проверки
Уравнения при высоких насыщениях, трудно достижимых в рус-
ловых потоках. 
Попытка оправдывается также высказыванием
А. 
Н. 
Колмогорова 
(оно будет приведено в гл. 5), согласно
которому турбулентный 
характер потока может сохраниться
и при высоких его насыщениях взвесью.
В уравнении 
(2.60) 
необходимо заменить гидравлический
раднус другой величнной применнтельно к напорному движе-
нию. 
Будем 
считать 
приближенно, 
что 
областью оседания
взвесн, 
или 
действующим 
периметром, будет нижняя часть
окружности, ограниченная точками, где касательные образуют
45° к горизонту 
— одиночные откосы. Тогда отношение живого
сечения к действующему периметру, 
или действующий гидрав-
лический раднус, будет равен
=о?с
где ; — внутренний _ днаметр трубы. Соответетвенно перепи-
шется`уравнение (2.60) применительно к напорному движению
ла, 
2 
—(^
в— 
23е рав › 
(3.8)
кде уу и уа — Соответственно плотность частиц взвеси 
и гидро-
смеси; 6— архимедов коэффициен: 
(— 
)т 
@ — уско-
рение свободного падения; Фо— функция нормального распре-
деления при аргументе, равном вулю, фо--0,4; @— гидравличе-
ская крупность взвеси; В — коэффициент стеснения.
В уравнение (3.8) не включен коэффициент крупности для
упрощения расчетов: его значение в пределах наблюдений из-
менялось незначительно. Допущениые неточности отразятся на
вначении козффициента о, определяемого по оПЫТНЫМ данным.
Следует отметить, что введение в уравнение (2.60) коэффи-
циента стеснения, функинонально связанного с относительной
мутвостью, делает сго неоднозначным: 
с ростом. мутности зна-
чение критической скорости при мелкой взвесн сначала возра-
Р,
в
стаст,_а затем, достигнув максимума при $ 0,19, плавно убы-
вает. Такой характер связи, предсказанный в 1958 г. 
[10], был
подтвержден опытными данными А. 
П. Юфина [169] 
с водо-
‘тольными смесями; максимум критической скорости оказался
‘его опытах при значении уз=1,07 т/м°. В опытах С. Г. Кобер-
ника и В. 
И. 
Войтенко
89] 
с хвостами „ 
плотно-
і...]° 3,0—32 т/м° макси- — #М
муму скорости _ соответ- 
В
ствовал — No=1,25 — т/м?
В серни опытов, описат- 
,
ных в статье [1 
© хво-
стами плотностью 9,65 т/м®
максимуму — критической
скорости. соответствовала
плотность — пульпы — у
=12 ту. Все эти_зна-
че 
соствететвуют $-—
12.
85 опытами в горизон-
тальпых трубах 
охвачен
днапазон диаметров 25—
800 мм, плотности пуль-
лы 1,05—145 т/® 
(
=0,03—0,27), _ твердых
частиц 265—3,2 
тА® 
и
тидравлической — крупио-
сти. частиц 2,5-—451 мм/с
(0,047—0,2 ^ мм). — Для
этого 
днапазона 
крупно-
стей 
приемлемо 
©н
большой — погрешностью
следующее — 
уравнение
Д. М. Минца [119) 
для
частиц ламинарной — об-
ласти: В== 
— 455
-И Бу а—)
и 
13 — буалой.
Рис. 
33 Связь между 
критической ско-
ростью 
н паотностью 
пульлы 
в 
ТРУбс
жг
—
Рис. 
34 
Расчетные н опытные скорости
69 
ечения по опытам в трубах
Вычисленные по опытам 
значения коэффициента от пока-
зали монотонное увеличение его 
в пределах 0,06—0,09 с 
уве-
тичением размера и гидравлической круппости частиц:
гмене-
‘овлетворительно описывается эмпирическим 
уравнением
0,014 (1# В, 
+ 5,5), 
6.10)
— число Рейнольдса для частицы взвеси средней круп-
ри температуре 20°С; На рис. 
88 и 34 показан пример
С