пульсациями. Выше (см. п. 
2.3) было показано, что ограпичен:
ная высота подъема частиц не влияет на общую мутность, по-
этому отнесение сальтирующих частиц к взвешенным — вполне
правомерно. Поскольку же преимущественной формой движения
песка в составе гряд является тоже сальтация, можно считать,
что 
к 
донным следует отнести наносы с сальтацией, ограни:
ченной по высоте придонной областью, и с 
шагом, 
меньшим
средиего шага гряд.
Вопрос о начале подвижности донных наносов рассматри-
вается в гл. 4; приведем здесь лишь конетные результаты. 
Ср
няя 
скорость 
течения, 
соответствующая началу подвижности.
песчаных фракций, определяется формулой
и=097) Б(%]"‚
тде & — средний размер частиц песка,
Весьма 
важно для 
нашей задачи определить предельную
скорость, соответствующую началу подвижности папболее мел-
ких 
Фракций. 
Согласно 
данным 
ряда исследователей, суше-
ствует 
иекоторое 
конечное 
нанменьшее 
значение предельной
скорости потока, при которой частицы любой малой крупности
лежащие на днё, остаются в покое, Это иаименышее значение
предельной 
скорости 
соответствует приблизительно 
средчей
крупности песка 02 мм. С уменьшением круппости предельная
скорость не уменышается, а по некоторым. данным [80], даже
растет,
Указанная наименышая предельная скорость, согласно ана-
лизу данных, выполненному в гл. 
4, определяется формулой
ои == ОЗ6А.
Условие прекращения взвешивания в связи © прекращением
нодвижности мелких донных 
наносов удобно отразить в фор-
муле взвешивания 
через посредство 
коэффищиента 
крупности
в Форме (2.53). На основе полученных в гл. 5 данных о гидрав-
лических сопротивлениях в земляных каналах в мелкопесчаных
руслах 
можно 
установить, что предельной: минимальной_ско-
рости 
соответствует 
некоторая 
постоянная 
не зависящая от
размера потока динамическая скорость Эумиь 
Учитывая 
это,
можно 
выразить 
момент 
прекращения вавешивания 
в Потоке
следующим условнем. Формула коэффициента крупности (2.53)
действительна при условии ©,>буми; В случае же © << ооа
коэффициент крупности равен нулю независимо от гидравличет
ской крупности взвеси.
При установлении численного значения ©ъмии 
нужно учесть
следующее обстоятельство. 
Момент начала подвижности выяз-
ляется 
путем 
постеценного увеличения скорости течения 
при
ностоянной глубине, Сущсствует, однако, и другое предельное
состояние: 
момент полного прекращения движения частиц. 
По
э
д жосотиный путый оее уменен о,
‚ответствующие скорости течения для первого 
предел
Соотяния Фольше, че дая второго, на 15-—20 %. Г. Й. Шамов
{165 считает, что вторая предельная скорость меныше первой.
на 20 %. В нашем случае уместно принять за критерий прекра-
щения 
взвешивания 
второе предельное состояние, чему соот-
ветствует значение динамической скорости.
ам == 0,020 м/с. 
254
Средняя 
скорость течения, при которой прекращается взве-
шивание, была найдена нами ранее в согласни с Е. А. Зама-
риным и’е учетом опытных данных [10) ; она определяется фор-
мулой (в No/с) 
‚
оо == ВЕ 
(2.55)
Результаты, получаемые 
по 
формулам 
(2.54) 
н 
(2.55)
ловиях течения в мелкопесчаном русле, практически иден-
тичны.
Турбулентный характер движения сохраняется и 
при ско-
рости. течення 
меныше 
предельной, 
определенной выше. По-
этому возникает вопрос о возможноети в этих условнях устой-
чивого 
взвешивания 
мелких 
частиц, аналогичного движению
без осаждения в недеформируемом русле.
В данном случае возможности такого движення препятст-
вует придонный вязкий подслой, толщина которого становнтся
‘соизмеримой с размерами мелкого песка. Наличие такого под-
слоя затрудняет возможность обратного подъема и_взвешива-
ння тяжелых частиц от мелкого песка и 
мельче. Более под-
робно вопрос этот рассматривается в гл. 4
2.5. Переход к реальным условиям
`Решенне задачи о взвешивании, полученное выше (см. п.2.9),
нсобходимо подвергнуть проверке на опытном матернале. Фор-
мула дая ередней мутности (2.49) содержит нскомый коэффи-
миент, представляющий реальую физическую величину —- без-
размерную 
дисеперсию 
вертикальной 
скорости или отношение
‘дисперсии вертикальной пульсацнонной скорости к ередней ско-
`рости течения.
Используя опытные данные о критическом режнме в реаль-
чых руслах, можно вычислить дисперсню, входящую в формулу
(242): ее приблизительное соответствие значенням дисперсий,
получённым прямыми измерениями, должно, как указано выше,
подтвердить изложениую в п. 2.| гипотезу взвешивания. Допу
стимость соответствия, приблизительного, 
а 
не точного, моти-
вируется соображениями, приведенными в п. 1, а также неко-
торыхи упрощениями при выводе формулы,
4а