начальным периодом выравнивания скорости падения частищы,
то, обозначив через & высоту подъема частиц © тидравлической
крупностью © Можно написать
а— ц—
Для 
частиц 
е 
предельной 
крупностью 
©ь будет соответ-
ственно.
ло 
о,
откуда имеем
Вертикальная 
пульсационная 
скорость, достигая наиболь-
шего 
значения 
на 
высоте о, 
© 
приближеннем ко дну сни-
жается до нуля или пренебрежимо малого значения по закону,
пообще 
нам неизвестному. 
Обозначив, как и прежде, через @р
безразмерную дисперсию нанбольших вертикальных пулвсаший
близ дна на высоте Йр п через о, — дисперсию на высоте й ото.
дна, будем искать нужную нам связь в простейшей параболи-
ческой форме
нли, заменяя правую часть,
э„= ()` 
(@50)
Так как частицы крупностью © поднимаются придонными
пульсациями 
не 
на 
Высоту 
Йо 
с наибольшей 
дисперсией оъ
а лишь на высоту А с дисперсней сл, то в уравнение (2.38) 
н
затем 
(2.42) 
следует 
внести 
поправку, 
согласно уравненню:
(2.50), в виде коэффициента крупиости.
а= () 
@51
Показатель степени в (2.51) должен быть найден опытным
путем. Обработка опытов В. С. Кнороза по движению гидро-
смеси в дотке в болышом днапазоне мутности и гидравлической
урупности [84] дала следующие параметры к формуле (2.51):
2х=4; =о=0/080. Как показали последующие расчеты, эти па-
раметры удовлетворительно увязываются и 
с данными © дви-
жении наносов в оросительных каналах. 
Таким образом, рас-
четная формула для коэффициента крупности будет
(' —@)‘. 
(2.52)
В уравнении (2.52) нанбольшая гидравлическая крупность
представлена в функции средней скорости. Вообще же, по-ви
40
димому, 
она должна зависеть и от придонной скорости, 
кото-
рая, 
Как известно, пропорциональна динамической скорости,
т 
е
т = (0 ).
Действительно, придонная скорость является главным фак
тором. «подачи» взвеси в ТОЛШУ потока, свойства которой ха-
рактеризуются больше средней скоростью потока. 
А. 
С. Обра-
Зовский 
[124] 
предложил значение коэффициента крупности
в Форме, близкой 
к формуле 
(2.59), но у него нанбольшая
крупность принята 
равной динамической скорости. Учитывая
это, можно предложнть вариант формулы (2.52)
@5)
Численные 
результаты 
по обеим формулам, как отмечено
в [124], получаются довольно близкими.
› Прекращение взвечшиивания
Процесс 
вавешивания 
происходит, 
как указывалось, сле-
дующим образом: в результате непрерывного подъема со дна
или придонной области одних частиц и опускания других уста-
навливается дипамическое равновесне, которому соответствует
определенное предельное содержание взвеси в Потоке-— крит!
ческая мутность. Отсюда возникает условие взвешивания: пр
‚донный 
режим, 
при котором выпавшие частицы могут вновь
подняться, является режимом подвижности мелких отложений.
Каждой частице данного размера н массы, лежащей на дне,
соответствует определенное состояние предельного равновесия,
при когором начинается ее движение по дну. Вопрос о начале
подвижности был и остается предметом многих исследований,
связанных е движеннем донных или влекомых наносов, Двнт
жение песчаных наносов по дну пронсходнт в форме гряд: ча-
стицы перемещаются преимущественно сальтацией по поверх-
ности гряд, проваливаются в подвалье за гребнем и засыпаются
‘следующими частицами. Высота гряд © увеличением скорости
ав растет. затем уменьшается и гряды выполажноаются
Из различных предложений о делении движущихся наносов
принимается следующее: 
влекомыми по дну считаются маносы,
участвующие 
в 
Грядовом 
движенни; 
все же 
наносы, движу:
щнеся вне гряд, относятся ко взвешенным. М. А. Великанов [36]
различает три формы движения наносов: во взвеси, сальтацией
и по дну, причем первые две формы различаются лишь высо-
той скачков.и продолжнтельностью пребывания в потоке.
Подъем со дна частиц 
на 
сколько-нибудь — значительную
Высоту в потоке, бесспорио, 
связан 
с 
крупномасштабными
4