вание 
определястся главным образом вертикальными пульса-
иионкыми 
скоростями в потоке, а именно дисперсиями верти-
кальной _ пульсационной 
скорости: 
в 
придонной 
области и
осредненной по глубине.
`Учитывая неболышое различие в обеих дисперсиях, целесооб-
разно оперировать © некоторой средней дисперсией вертикаль-
ой скорости
СС
тогда связь вертикальных скоростей со средней скоростью по-
тока выразится уравнением
й 
©2
где а— отношение ` средней дисперсии вертикальной скорости
к средней скорости потока нли её безразмерная дисперсия. Со-
гласно наблюдениям [111, 149, 120], это отношение для русло-
вых потоков с малыми числами Фруда изменяется в узких пре
делах 
и для однородных русел, например земляных каналов,
его можно считать постоянтым.
Перепншем. уравнение (2.38)
уу а 
—0
о оЙНся 
(2.40)
тде — средняя продольная скорость потока.
Выясним значения козффициентов 21 н аз которые входят
в уравнение 
(2.40): первый 
— непосредственно и оба через ко-
эффициент 
& 
в 
выражении (2.33) для . Значения у и 02
зависят 
от распределения — мутности на Постоянной глубине
в областях подъема и опускания частиц взвеси в сВязи © рас-
предсленнем в них вертикальной скорости-
Естественно — предположить, что в реальном потоке в ре-
зультате процессов перемешивания, вызванного действием мел
комасштабных 
и неупорядоченным характером крупномасштаб-
ных пульсаций, действительное распределение мутности будет
близким к равномерному с малыми отклонениями, 
что н наблю-
дается в натуре. Поэтому области больших вертикальных ско-
ростей остаются, по-видимому, 
недосыщенными до соответст-
вующего критического состояния, а области малых скоростей,
наоборот, пересыщаются. Учитывая это, можно без особой по-
грешности вывести в неходных уравнениях (2.7), (2.16) н (2.25)
значения т Ми За знак интеграла, счнтая их ПОСТОЯННЫМИ;
соответственно будет иметь место равенство @у=ае=1.
В этом случае уравнение (2.33) для © станет функиней отно-
шения «/о — непосредственно нли через посредство интеграла
Ф. 
От 
этого 
же 
отношения зависит н выражение (2.37).
На графике 
(рис. 7) 
показано измевение отношений 675 н
ао В дизпазоне
Как видим, в этих пределах, где лишь возможно взвешива-
ние, отклонения обоих отношений от еднницы не повлияют су-
Шественно 
на конечные результаты, поэтому можно принять
че Ута,
т=1+ — 
@2.41)
где уа — Средняя плотность
тидросмеси в рассматривае-
мой придонной области по-
тока. 
#/°
`Таким._образом, уравне- 
‚р 
а,
нн взвешивания (2.0) свя- 
—Т
зывается 
© — нензвестной
средней плотностью гидро- @! 
Ц
смесн в придонной области.
Следует различать эту об- ' 
Н
ласть 
наибольших — верти-
кальных — 
пульсационных
скоростей _ от 
непосредст-
венно прилегающего ко_дву
слоя, где мутность и 
сред- 
д9
няя 
`плотность 
гидросмесй 
2 
—& 
22&
могут быть нвыми. 
В
теутствне — надежных — РИ . Измеиня 87 н Ч/ в эавсн-
зависимостей для распреде- 
эостн.от В/
ления мутности по глубине
вынуждает нас пойти на следующее упрощение. 
Основываясь
на известных данных [33], можно считать, что при малых мут-
ностях, свойственных русловым потокам, разинца между сред-
ней плотностью всей гидросмеси уа и ее 
©редней — плотностью
в придонной области невелика ввиду 
сравнительной 
малости
второго слагаемого в (2.41). При больших же мутностях (при
„гидротранспорте) значения ее по глубине выравниваются и раз-
ница между мутностями средней по глубине и придовной несу-
щественна, поэтому можно считать в обоих случаях шь —
`Перепишем с учетом изложенного уравненне (2.40)
е
- 
303 
_(°
в= В т 
@49
Выделив сводный коэффициент:
я 
ва=5р,