Осредненный квадрат вертикальной скорости или квадрат
ее дисперсий в области подъема будет
оу ао
т= — 
(2.26)
Г уво
Здесь числитель 
— момент второго порядка функции. Выяс-
нив его значение при помощи (2.1) н (2.), а танже выражения
‚для ® и , согласно (2,6) н (211), можно написать после не-
больших преобразований
®
Ф 
—Ф 
хыя
в Заниыя, 
@27)
Для удобства записей введем величины.
Та —
@28)
Т уа
Тогда снижение среднего давлення в области подъема по
уравнению (2.25) будет
& р 
заот— ао + ай
Аи.=тй+и.‘—‚!‘—+‹
а заменяя 
среднюю 
придонную мутность в области подъема
через среднюю придонную мутность по всему отсеку,
т Н(
6 — даубчо 
-- а*
Соответственно ` определится избыток давления в области
опускания 
частиц. 
В результате получим после сокращений:
@9)
1(92 + Вые) (Фо 
— Ф) + руе1 2Ф
ВЕ. 
у 
@30)
а = ай ,
или посде перестановок и замен
эгаутоу [1(®:— ®) +
|е(Ф, 
— ®) +а 29}. 
@31
Складывая уравнения (2.29) 
и (2.31), получим следующее
выражение для дефицита давления:
Зр 
пА( е(0»-н9) 
+
) 1е (Ф 
— Ф) + с 2Ф}. 
(2:39)
Введсм. следующие обозначения:
(1+-=5) 
сс 
®) + (1- чр ) е (1а— 
) 
+
э= 
33
т=т+Э.
Тогда уравнение (2.39) запишется окончательно так:
Ар 
©34)
Заметим, забегая вперед, что при @«0 получим из (2.33)
и=ад: рт ойй 
©33)
а при су=1
& % а1 
+ й, — оа, 
(233:)
где \нд — средняя плотность гидросмесн 
в 
придонной области.
2:2.. Уразнение равиовесня.
Приравнивая (2.24) н (2.34) в силу заранее принятого усло-
вия об уравновешивании давлений, получим:
аоаа 
у о
МА 
твусто —Гар 
ИО 
@.35)
Выделив искомую величину и подставив значения бо и #,
согласно (2.23) и (2.97), получим после сокращений
р 
а об (— 9 л)
“3озне[еро) 
° 
28
Введем обозначение
Ф + 
хо.
Э9) 
е
Тогда получим следующее выражение для ередней мутности:
д— 
9 %%
п 
(238)
Уравнение 
(2.38) показывает, что при заданных значениях
тлубины потока 
и 
гидравлической 
крупности взвеси взвеши-
З. 
Заа 81 
33