н значительной (0,62 г/л), изображенные на рис. 3 [48]. Экспе-
римент показывает резкое уменьшение энергни крупномасштаб-
ьсаций и ощутимое перемещение спектра_в 
сторону 
Вы-
соких частот в соответствии с предположением Е. Н. 
Теверов-
ского [149.
Заметим, что энергетические затраты на движение наносов
во вавесн составляют небольшую долю энергии — водного по-
тока: согласно М. А. Ведиканову, она заключается в пределах
3 %. По данным Д. И. Гринвальда, доля затрат на взвешива-
ние от общего количества энергии, генерированной в турбулент-
ом потоке, достигает 3,6 %. Если же отнести энергию взвеши-
вания лишь к низкочастотной части спектра, то доля получится
намного более весомой.
Исходя из роли крупномасштабных возмущений в потоке,
можно представить. связь меж*
Ду ними 
и 
вихрями, 
возни-
Г 
Эт 
7 
кающими 
вследствие — трения
потока о дно таким образом,
а 
что 
последние, 
— 
устремаяясь
в толщу потока, ` 
формируют
восходящие 
токи 
Крупномас-
0 
штабных вихрей и, передав м
[ 
свою 
знергию, - распадаются.
@ 
2 
# 
0 
2 — #н Нисходящие же токнестествен:
но 
возникают 
как 
следствие
неразрывности потока. Основ-
ной распад придонных вихрей
‘происходит, — 
по-видимом:
в придонной области, где вертикальные пульсационные 
ско-
рости достигают максимума,
Рассматривая 
опытные 
данные об измененни днеперсни
пульсацнонных скоростей по их глубине (рис. 4), можно заме-
тить, что с приближением. ко дну продольные пульсации быстро
растут, в то время 
как вертикальные пульсации растут мед-
ленно 
'н, достигнув близ дна 
максимума, плавно снижаются.
А. С. Монии и 
А. М. Яглом [117, с. 329], анализируя урав-
нение турбулентной энергин потока, показывают, что попереч-
ные пульсашии получают свою энергию от продольных пульса-
ций через пульсации давления. Отсюда можно предположнть,
что и максимальные пульсацин давления находятся в зоне наи-
больших вертикальных пульсаций скорости, близ дна.
`Устойчивое содержание взвеси в потокё можно представить
себе как следетвие динамического равновесия, установившегося
в 
результате 
подъема со дна или придонной области одних
частиц, увлекаемых восходящими токами, 
н опускания на дно
или в придонную область других частиц. Естественно, что для
такого обмена у дна должен быть режим, при котором выпав-
шие частицы могут Вновь подняться, что проявляется в подвиж-
Рас. 2._Корреляшия. мутоети () н
‘соростей 
9) вдоль потока 11
9